( I25l ) 



champ, comme dans le cas du déplacement d'un diélectrique. Il n'existe pas 

 en Magnétisme un cas analogue à celui du déplacement d'un conducteur 

 dont d a été question ci-dessus, puisque la conductibilité magnétique n'existe 

 pas. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur les courants alternatifs et le pont de Wheatstone. 

 Note de M. H. Abuaiia-h, présentée par M. Mascart. 



« Soient ( ' ^ ) les quatre branches d'un pont de Wheatstone à télé- 

 phone, où circulent des courants sinusoïdaux de fréquence n. 



» Le courant du téléphone est sinusoïdal, et le carré de l'intensité maxi- 

 mum a, comme on sait, pour valeur 



, > [H,R, _R,R3 — /iTt^rt^CL.Li — L.,L3)]3 + 47t2«'(L,Ri + L4R, — L2R3-L3R,)- 



V) A '■ ' 



où A est une quantité positive assez complexe qui ne peut jamais s'an- 

 nuler. 



» Le téléphone ne restera absolument silencieux que si l'expression 

 précédente est nulle, ce qui exige les deux conditions connues 



L,R, +L,R, ^L.Rj + L^R,, 



R.R, - R,R, = 4-^«=(L,L, - L.L^). 



» Il faut donc agir sur deux variables pour obtenir le silence. Si l'on 

 n'agit que sur l'un des éléments du pont; si l'on fait varier R4, par exemple, 

 on n'arrive pas, en général, à l'extinction, mais le son passe par un mini- 

 mum d'intensité. 



■» Toutefois, si les conditions d'équilibre sont à peu prés réalisées, ce 

 minimum est à la fois très faible et très net, et il correspond à une équa- 

 tion qu'il est facile d'obtenir. 



» Puisque le numérateur de (1) est presque nul, le minimum cherché 

 se produit presque exactement en môme temps que le minimum du numé- 

 rateur. En annulant la dérivée par rapport à la variable R^, nous obtenons 

 la condition générale 



R, [R, R, - R,R3 - 4^'n'(L, L, - L^L^J 



-H4-=n='L,(L,R,H- L,R, - L2R3- L3R,) = 0. 



