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» Nous nous trouvons alors devant des diélectriques bien conformes à 

 l'idée de Poisson- IV! ossotti ('). 



» Les résultats obtenus avec notre diélectrique magnétique invitent à 

 de nouvelles recherches. D'abord, il faut étudier les forces mécaniques 

 qu'exercent les ondes électriques sur une aiguille de ferro-paraffine déli- 

 catement suspendue. Puis il va des propriétés fort intéressantes que laisse 

 présumer la théorie de Maxwell pour un tel diélectrique; je rappellerai 

 seulement la loi 



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ÉLECTRICITÉ. — Sur la nature do la conductibilité électrique. 

 Note de M. Vaschy, présentée par 31. A. Cornu. 



« Dans la théorie fondée sur l'existence et les propriétés du fluide élec- 

 trique, un courant e^tMnJlux d'électricité, auquel les divers corps opposent 

 une résistance plus ou moins grande. Si l'on écarte cette hvpothèse, l'exa- 

 men des faits connus suffit pour découvrir la nature du courant électrique 

 et la raison pour laquelle son action s'étend à l'extérieur des conducteurs. 



» Le champ électrique créé par un corps électrisé dans le milieu isolant 

 qui l'entoure ne pénètre pas à l'intérieur des conducteurs; ou, si, par 

 l'approche brusque du corps électrisé, on peut, dans des conducteurs 

 médiocres, faire naître un champ électrique, celui-ci tend à se dissiper et à 

 disparaître plus ou moins rapidement. En réaUté, l'expérience montre que 

 cette propriété des conducteurs est commune, quoique à des degrés très 

 divers, à toutes les substances, même l'air. La conductibilité d'un corps 

 paraît donc être une tendance du champ électrique établi dans ce corps à s'y 

 dissiper en un teiiips plus on moins long, souvent inappréciable. 



» Cette idée est confirmée et précisée par l'étude des courants. En effet, 

 un champ électrique ne peut être maintenu à l'état permanent dans un 

 conducteur que grâce à une dépense incessante d'énergie électrique équi- 

 valente à la quantité de chaleur dégagée en vertu de la loi de Joule. Cette 

 loi peut s'énoncer ainsi : 



« La quantité q de chaleur dégagée pendant l'unité de temps dans 

 l'unité de volume d'un conducteur, en un point oii l'intensité du champ 



(') PoixCARÉ, Eleclr. et Opt., t. I, p. 44. 



