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électrique est h, est égale à — j p désignant la résistance spécifique du con- 



ducteur. 



» Si l'on considère la quantité de chaleur dégagée dans un volume fini U 

 pendant un temps infiniment petit dt, cette quantité ne peut être qu'une 

 fraction de l'énergie électrique contenue dans le même volume, qui se dis- 

 sipe par transformation en chaleur. Elle ne saurait, en effet, être empruntée 

 à l'énergie de la région du champ extérieure à U ; car, pendant le temps dl, 

 l'énergie envoyée de l'extérieur au volume U ne peut y pénétrer qu'à une 

 profondeur infiniment petite vdt, v désignant sa vitesse de propagation qui 

 est évidemment finie. 



» Du reste, l'énergie électrique du champ dans l'unité de volume ayant 



pour valeur w = 5—7,' la loi de Joule exprime bien que la quantité q de 



chaleur dégagée dans la même unité de volume est une fraction fixe de 



cette énergie w 



II" le 8-k 1 



^^7 = 8^i-r = "o'''- 



0, étant défini par la relation p = [\T.k^, est, comme k et p, un coefficient 

 spécifique du conducteiu-; il est comparable à un temps. On peut énoncer 

 la formule précédente en disant que l'énergie électrique w, qui est inces- 

 samment renouvelée par un envoi d'énergie de l'extérieur, se dissipe 



entièrement en chaleur en un temps égal à-; qui paraît bien inférieur à 



lo"" seconde pour certains conducteurs, tandis que, pour certains diélec- 

 triques, il peut atteindre 10" secondes et au-delà. 



» Cette loi précise la tendance du champ élcclriqae à se dissiper dans les 

 conducteurs lorsque les pertes d'énergie électrique ne sont point réparées. Tel est 

 le cas de la décharge lente d'un condensateur lorsque son diélectrique est 

 légèrement conducteur. Si ce diélectrique est homogène, pendant le 

 temps dt, l'énergie électrique de chaque élément de volume est réduite, 



par dissipation calorifique, d'une fraction uniforme '^---- Comme cette 



énergie est proportionnelle au carré de l'intensité h du champ, h se trouve 



réduit partout d'une même fraction -r-, ce qui ne modifie évidemment pas 



les surfaces équipotentielles et ne détruit pas l'état d'équilibre électrosta- 

 tique du champ. On a donc 



dh _ dt 



T-~ F' 



