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de Rj pour que celle résistance fùl à R^ comme L, est à L,. Avec ces 

 notations, l'équation précédente peut s'écrire 



R? 



r. 



kr.-'n-'Ll 



» Ce qui fait le succès de la méthode, c'est que, pour des alternances 

 assez rapides, celte valeur de i est presque nulle. Cela veut dire que, pour 

 des courants alternatifs de grande fréquence, le rapport Lj ; L, que l'on 

 cherche est presque exactement égal au rapport R,, : R, qui donne le son mini- 

 mum dans le téléphone, même si le déréglage est considérable. 



» Lorsqu'on a une connaissance approchée de la valeur de L, , l'expres- 

 sion trouvée pour t fournit la correction complémentaire. Il est ensuite 

 intéressant de contrôler la mesure, en la répétant avec des résistances R, 

 et R, qui soient, maintenant, dans le rapport de R3 à R^ — i. 



» Voici une mesure pour laquelle il n'était pas nécessaire de tenir compte 

 de la correction t. 



» On avait environ R, — S"*""', L, = o'"""'y,oi7, et l'on employait des 

 courants à aSoo alternances. Avec R, et R, constants, on prend d'abord 

 pour Ro une résistance quelconque de 2oo°'""^ Le son minimum est obtenu 

 pour 



R, = 608^'""*, 3 ( ± o"'"", 2), 



alors que l'équilibre en courants continus demande 



R, + /• = 520°'""%0. 



» Malgré ce déréglage énorme, la correction, e= — o"*"",!, n'atteint 

 pas Tincertitude de la mesure. Si, d'ailleurs, on se rapproche beaucoup 

 plus du réglage parfait, on trouve, par exemple, en courants continus, 

 R^ + /• = 6io'''""%8; mais, en courants alternatifs, la valeur de V^.^ reste la 

 même : 



R, =:6o8°'""%6 (±0,2). 



» Voici, en outre, un contrôle nécessaire. 



» A une même bobine y on compare successivement deux bobines a 

 et p, puis la combinaison oc + p. En prenant L^ pour unité, on trouve 



J^œ =-- 0,0889, Lp =^ 0,0872, 

 d'où l'on déduit 



La + Lp = 0,1761, 



