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et que la loi de décroissance des amplitudes duae source placée dans 

 l'air est 



_'JJiî±JÏ, 



(2) A, =Aoe '-'" , 



» La loi de décroissance dans le vide sera 



(3) k, = k,<~^''' 



et s'il n'y avait pas de frottement intérieur la loi de décroissance serait 



(4) ' A3 = Aoe~^''". 



Ces lois de décroissance sont logarithmiques et j'ai pu, dans les deux pre- 

 miers cas, les vérifier expérimentalement en enregistrant photographique- 

 ment la décroissance des amplitudes. En prenant les logarithmes des 

 amplitudes en ordonnées et les temps en abscisses on obtient des droites 

 qni permettent en outre de déterminer les coefficients qui sont, dans le 

 système C.G.S. : ' 



'■• (/■ 



Diapason ut.y n" i (métal poli) 5,3o2 3,6oi 



Diapason ut, n° i recouvert de noir de fumée 5,3o2 20, 170 



* 



» La décroissance logarithmique a une conséquence : si nous plaçons 

 dans l'air un diapason en vibration, au bout du temps /, son amph'tude sera 

 donnée par l'équation (2). Si ce même diapason n'avait pas de frottement 

 intérieiu-, cette amplitude serait donnée par (4) : mais A3 sei\i égal à A, au 

 bout d'un temps 6 = ^4-1; or, \ est proportionnel à l 



1 = ij./, 

 et 



= ^(1+;..); 

 donc 



A, =A„e "" 



a 



.0 (H-|J)' 



la quantité d'énergie perdue par le diapason pendant un temps très petit, 

 ou encore la quantité d'énergie cédée à l'air pendant ce même temps, est 

 proportionnelle à 



