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ciiil sur laquelle l'action du pôle magnétique se fait senlir. Quand le 

 régime n'est pas normal, il suffit évidemment d'ajouler u\ à l'ensemble 

 des expressions de l'espèce précédente pour avoir les travaux extérieurs. 

 » En tout cas, d'après la formule de Nenmann (' ), au fou'l purement 

 conventionnelle, dans le système démesures absolues éleclroinagnéliqnes, 

 on a 



(2) e,r, = v,„fi.]' sinar/Li'cosp. 



» Il est capital de ne pas oublier que les trois grandeurs caraclérisliques 

 dudit système, c'est-à-dire les grandeurs qui doivent logiquement s'y déter- 

 miner a priori et expérimentalement, sont v,„, ?„ et <?,„. Dans notre tbéorie, 

 ces grandeurs, ainsi que celles qui s'en déduisent de procbe en proche, n'ont 

 pas de réalité objeclive, comme en possèdent les quatre quantités primor- 

 diales et sinyiles L, T, M, F : ce sont des grandeius mécaniques complexes, 

 fonctions monômes de puissances entières desdites quantités, et analogues 

 à la force vive, a la quantité de mouvement, au travail, à la vitesse, etc. 

 Elles n'ont, d'ailleurs, qu'une relation algébrique avec les grandeurs de 

 même nom des autres systèmes de mesures. Il suit de là, en particulier, 

 que la formule (2) est uniquement la définition mathématique de chaque 

 grandeur e,„ dans le système qui nous occupe. De par sa définition, cette 

 grandeur e,„ demeure invariable, quelles que soient la longueur totale, la 

 section et la nature du circuit, tant que chaque portion de ce dernier in- 

 fluençable par un pôle magnétique ou une j)ortion de courant conserve les 

 mêmes longueur, orientation et mouvement relatif. 



» De son côté, la fixation de l'unité de résistance en électromagné- 

 tisme repose expressément sur les valeurs a priori de /,„ et de e,„, que nous 

 venons d'expliquer, et se déduit de la loi de Ohm, e,„=r,„i,„ : c'est seule- 

 ment par un détour que, une fois cette unité déterminée, on calcule désor- 

 mais e,n au moyen der,„, pour plus de facilité expérimentale. 



» En tout état de cause, d'après la manière dont nous venons de 

 préciser avec une entière netteté la force électromotrice e,„ : en mesures ab- 

 solues électromagnétiques, la valeur des divers travaux extérieurs devient 

 manifestement 2//,„e,„f/T + {\\. Le principe de la conservation des éner- 

 gies mène facilement ensuite, sans l'omission d'aucun terme, à 



(3) Q — Q'=z lfi,^e,„dï + u'j = w -+- h\ + w., -+- w' ■+■ w\ . 



» IV. Ce qui précède est applicable à l'emploi de piles. Le travail moteur 

 extérieur se' trouve là, il est vrai, dû aux variations d'énergie de position, 

 siu-tout pondérable, des éléments de chaque i)ile, sous forme de phénomène 



(') Voir Blavier, Grandeurs électriques, p. 355. 



