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 ment indiquées, supposant que nous étudions une vapeur d'eau sèche et 

 saturée, et nommant : 



i> le volume occupé par le poids de vapeur cy; aux température et pression 



initiales t el p; 

 <', le volume occupé par cette même vapeur après sa détente adiabatique; 

 ij; le poids de vapeur persistant à la fin du phénomène; 

 T le travail externe total produit par cette détente. 



» On sait que l'on obtient pour la vapeur assimilée un instant à un gaz 

 parfait la relation approchée 



/ ^ 



[J. — l 



» Écrivons que la chaleur transformée en travail de détente est identi- 

 quement égale à la différence existant entre la chaleur possédée par le 

 poids de vapeur cy, au départ et la chaleur conservée par le mélange 

 final (l* + [i'yc — A) ; nous aurons l'équation suivante : 



A/;.. ( ;j, V- 



"7 1 [h— <}[,,] 



J'i ~ '7', 



» Des considérations spéciales ont amené M. Zeuner à adopter pour la 

 vapeur d'eau sèche et saturée la valeur constante et moyenne f x = i,i35. 

 Mais, sans qu'il soit besoin de donner la démonstration très simple qui 

 nous amènerait au résultat important que nous allons énoncer, nous di- 

 rons que les valeurs successives de '^i qui seraient fournies par la relation 

 précédente, dans laquelle on ferait p. — i,i35, satisfont à très peu prés, et 

 quelles que soient les pressions, à la relation 



» Ce nouveau théorème de Thermodynamique, dont on pourra plus 

 tard apprécier l'importance, peut s'énoncer ainsi : 



» Dans la délente adiabatique de la vapeur d'eau sèche et saturée, le poids 



relatif— de vapeur persistant à chaque instant est donné par le rapport qui 



existe entre la chaleur latente externe finale el la chaleur latente externe initiale. 

 » En calculant par la suite les diverses valeurs numériques de cette va- 



