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 seulement de m — c, mais, en outre, d'un terme représentant la chaleur 

 qui correspond au travail mécanique produit. L'expérience nous apprend 

 que la tension maximum, constante à la même température, va en aug- 

 mentant d'nne façon régulière avec la température, suivant les mêmes lois 

 que les forces élastiques des vapeurs; V étant le volume d'un équivalent 

 à la température T et à la pression Ji, T et t les températures auxquelles 

 correspondent les pressions II et h, le travail développé par le gaz est 



j^ représentant les logarithmes népériens, La formule qui donne le poids 

 d'un gaz, en évaluant en kilogrammes la pression normale, donne 



yTT yvi'l H- aT]lo333 



1 , 293 X 'l 



En appelant E l'équivalent mécanique de la chaleur, on a 



|=A(.+aT).f = B. 



Pour qu'il n'y ait aucun changement, ni dégagement de gaz, ni condensa- 

 tion, f< — r-l-B = o et alors Qr = Qf.Mais u — v est proportionnel kT — t: 

 la relation devient donc 



L'égalité u — i>-{-^ peut s'énoncer d'une manière très nelte; elle indique 

 que la chaleur perdue par suite de la différence des chaleurs spécifiques a 

 été transformée intégralement en travail extérieur. Quant à la formule (a), 

 elle fournit la relation théorique qui relie entre elles les quantités H, h, 

 T et t, cette relation dépendant, en outre, des chaleurs spécifiques et de 

 (Z, coefficient de dilatation des gaz, qui est le plus souvent fonction de T 

 et de H. 



» Cette formule générale s'applique aussi bien à la condensation des 

 vapeurs qu'à la combinaison des gaz avec les solides ou les liquides, phé- 

 nomènes très voisins l'iui de l'autre. Dans le premier cas, on a en effet 



dans le second cas, 



Qt = Qt + «' — t" = rt + >-f 4- «' — ^ ; 



