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(7 



cos am - . , 



cos - =: k = k sin am f K — - ) > 



2 T \ al 



a 



sin " = = Aam (R — - )•, 



Aam- ^ ' 



a 



on en déduit, qnand le module devient égala l'unité, 



I 2 i 



cos nyp I K. 1 



COS " = tanghyp (R — - 



. a I 



sm - = 



2 



cos hy]) ( K 



ce qui donne 



p SU) - =-- -5 



' 2 2 



et comme, en pratique, 1 angle - est toujours petit, on peut remplacer dans 



cette relation le sinus de cet arc par l'arc lui-même et la ramener à la forme 

 très simple 



TEn^ 



» On voit ainsi que, si l'on a une lame flexible encastrée à une de ses 

 extrémités et soumise à l'autre à une traction, l'angle de chaque élément 

 de lame avec la direction de la force est inversement proportionnel au rayon 

 de courbure en cet élément. De pins, cet angle, que l'on peut appeler 

 l'angle de déviation, varie en raison inverse de la racine carrée de l'effort 

 exercé. Il en est de même évidemment pour la distance de l'élément à la 

 direction de la force. Il résulte de là que les directions des efforts qui tirent 

 les extrémités de la lame étant connues, on en déduit immédiatement, en 

 fonction de ces efforts, la position des points où cette lame cesse de loucher 

 la poulie. Il suffit donc d'appliquer la formule que nous venons d'obtenir 

 à la lame flexible qui, enroulée sur la poulie, constitue le frein, pour dé- 

 terminer l'arc embrassé A. 



» Dans ce but, représentons par A, l'arc, plus grand que A, qui consti- 

 tuerait l'arc embrassé si la lame était parfaitement flexible; cet arc A, dif- 



