» Ce Tableau nous montre que la valeur de l'exposant y. n'tst pas con- 

 stante, et que sa limite minimum est égale à l'unité. Au point de vue théo- 

 rique, on ne saurait donc prendre poiu' p. une valeur moyenne. Quant au 

 point de vue pratique, nous savons que des phénomènes d'échange de cha- 

 leur particuliers, échappant au calcul et s'opposant à ce que la détente 

 soit adiabalique, priment complètement l'importance que cette valeur de 

 p. peut avoir dans l'établissement des formules. 



» Dans la détente adiabalique de la vapeur d'eau sèche et saturée, le tra- 

 vail externe total produit T peut se décomposer en deux parts : l'une e** 

 correspondante à la chaleur disparue A0'' par suite de la détente du poids 

 de vapeur t'7(-, l'autre Q" correspondante à la chaleur latente A G'' aban- 

 donnée par le poids de vapeur vyt— '^, condensé pendant la durée du phé- 

 nomène. 



» On a évidemment 



(7) 

 et 



(8) 



A0"=(J,-J,,)i'7, 



A0<^=(yV,-4;)(J,,-f/,,). 



Les valeurs numériques que nous venons d'établir nous permettent main- 

 tenant de tracer le Tableau suivant, dans lequel les valeurs AT', A0''', A0'' 

 seront afférentes à la détente adiabatique de i''^ de vapeur d'eau sèche et 

 saturée : 



Pressions 



initiales . — _ 



p. -Ve'. 



alui cal 



10 3o,364 



g 29,253 



8 28,047 



7 •26,729 



6. 25,365 



5 23,6o5 



4 21 ,676 



3 19,336 



2 16,292 



1,1 12,266 



0,5 7,654 



0,2 3,043 



0,1 0,000 



AC-> . 



i-;il 

 123,429 



120,939 



118,116 



1 i4,8jo 

 III, 143 



106,422 



I 00 , 6q5 



93,i5i 



82,342 



G6,o85 



44 1 25o 



19,054 

 o , 000 



