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culaire au méridien magnétique, et l'on observe l'impulsion imprimée par 

 le courant inchiit à l'aignille d'un galvanomèlre intercalé dans le circuit. La 

 résistance est donnée par l'expression 



(i) R = 2S-^-, 



Ht: 



dans laquelle S désigne la surface enveloppée par le fil du cadre, H et Ii les 

 valeurs de la composante horizontale du champ magnétique aux points où 

 se trouvent le cadre et le galvanomètre balistique, g la constante du gal- 

 vanomètre, c'est-à-dire l'action de l'unité de courant sur l'aiguille, l'angle 

 d'impulsion corrigé de l'amortissement et t la durée des oscillations infini- 

 ment petites, toutes réductions faites. 



» Dans la seconde méthode, l'induction sur le cadre est produite 

 par l'inversion d'un courant voisin. En appelant I le courant inducteur, 

 M le coefficient d'induction mutuelle des deux circuits, el conservant aux 

 aulres lettres la même signification, la résistance du circuit induit est 



it t9 



» L'intensité 1 étant déterminée par la déviation a d'une boussole des 

 tangentes dont les éléments sont h' li g', on a 



{2) R=^M|,^^^tang«. 



» Pour éliminer de la formule (i) les quantités H, h et g, on a utilisé le 

 cadre lui-même comme boussole des tangentes et fait passer dans le cadre 

 et le galvanomèlre un courant commun qui donnait les déviations A et 5. 

 G étant la constante du cadre, on a 



■)i On élimine de même les quantit'-s '/î, g, h' et g' ]âe la formule (2) 

 en observant les déviations 5 et 5' produiies par un courant commun dans 

 le galvanomètre balistique et la boussole des tangentes, ce qui donne 



(2)' R=..M,-^.;^tanga. 



» Les expressions (i )' et (2)' ne renferment plus que les données directes 

 de l'expérience et les quantités S, G et M qui sont déterminées par les 

 dimensions des bobines. 



C. R., 18S/,, I" Semestre. (T, XCVll!, N« S".) ' '^-^ 



