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» 3" Enfin, nous aurons plus tanl à considérer un troisième rendement 

 théorique dénommé rendement odiabatique total . 



•a Le rendement thermique R"^ peut se diviser en deux parties : ht pre- 

 mière sera le rendement attribuable au phénomène de détente seul soit r''; 

 la seconde sera le rendement r" qui doit être la conséquence d'une utilisa- 

 tion partielle de la chaleur latente interne p, due à la condensation pendant 

 la détente du poids de vapeur t'y, — (|>. Nous écrirons donc 



R"' = r'' + r% 



et nous aurons 



,, A©'' ,, A0'- 



ntit nih 



)> Si, dans ces conditions, nous calculons les diverses valeurs de /■'', /'", 

 R'*, R", pour les cas intéressants de la pratique, nous obtenons le Tableau 

 suivant : 



Pi'ossioiib filiales 



Pressions /j, = i"°',i. /j, — n"'"',!. 



initiales "^ " — ^ — ^ ^ — -^ 



p. r" r' R'* R" ''' >' W"' R" 



alm. priur iixj. pour loo. pour loo. pour joo. pour io'>. pour ion, pour nui. pour too. 



lo 2,94° 9'7'5 17,655 i3,95'î ^,\)'a 2o,o">4 24,1)87 9.4'99^ 



9 2,764 g,33i \i,oç)5 ' 4>7^^' 19,685 24,446 » 



8 2,574 8,865 11,439 .. 4,574 19.263 23,837 



7 a, 364 8>3>9 <o,683 » 4,368 18,771 23,139 



6 ?,,i29 7,699 9,828 » 4''39 18,208 22,347 



5 1,863 6,925 8,788 g,73i 3,879 '7.483 21,362 21,434 



4 i,55i 5,961 7,5i2 » 3,572 16.594 20,166 » 



3 1,170 4,685 5,855 » 3,199 i5,245 18,444 



2 0,669 2,498 3,167 3,527 2,709 13,691 16,400 16,522 



1,1.... 0,000 0,000 0,000 0.000 2,o53 11,062 i3, ii5 » 



I ) >. ■. - 1,956 10,637 12,593 12^723 



0.5. .. » » >• " '1291 7.46'> 8,756 8,870 



0,2.... >• » " 0,517 3,239 '5i756 3,853 



0,1... " » » " 0,000 0,000 0,000 0,000 



» Ce Tableau nous montre bien (|uelle est l'importance relative de la 

 condensation dans une détente adiabatique, importance qui, malheureu- 

 sement, perd tout ou partie de sa valeur dans la pratique actuelle. 

 On remarquera les faibles différences qui existent entre les rende- 

 ments organique et thermique, ce qui conduit à dire : en tant qu'uti- 

 lisation théorique de la chaleur utilisable, un cylindre rigoureusement 

 adiabatique serait lui outil presque parfait; il n'en est pas de même, 



C. R., iSS'i, I" Semestre. (T. XCVIII, IS= 20.) '64 



