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point d'inflexion pour x ^ 2d\ puis ies valeurs de ^ continuent à être 

 négatives, la force restant attractive, et l'on a j" = o pour a; = ^ . 



» Si nous faisons maintenant la quadrature de la courbe, nous avons 



j jrix= ~(i — ^■)~'~*^' ^^ 'ï'^'^ "°''s donne les intégrales définies 



desquelles on tire / j'dx-h l yiix = o, ce qui veut dire que la 



somme 



des travaux de la force répulsive depuis x = - jusqu'à x ^= d est égale à 



la somme des travaux de la force attractive depuis a; = <^ jusqu'à ^^■ = + 00, 

 » Cherchons maintenant les lois qui peuvent ressortir de la formule 



d X _, , , , , r ■ ^ I d \ 



y = — — • Remarquons qu elle peut s écrire J" = "i ( ~ ~" ^ ) 5 P''^' consé- 



quent, si - est négligeable par rapport à l'unité, nous retrouvons la loi de 

 Newton avec toutes ses conséquences. 



» Pour examiner le cas où - n'est pas négligeable, considérons trois mo- 

 lécules égales m, m', m" jjlacées originairement sur une même droite à une 

 distance d l'une de l'autre. La molécule m", sollicitée par l'action attractive 



de /7z, ne pourra rester en équilibre et se rapprochera de m'; mais l'action 

 répulsive de )7i' sur ;H"se développera, et /«"atteindra une position d'équi- 

 libre en un point C tel que C'R = CL. Remarquons qu'il se sera déve- 

 loppé dans ce cheminement un tiavail négatif, représenté par la surface G' CK, 

 et un travail positif beaucoup plus considérable, représenté par la surface 

 C'CLN; par conséquent, pour ramener la molécule dans sa |)osilion pri- 



