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leur matière ou par son actuelle division en molécules, qui nécessite un 

 «ranci nombre de sauts élémentaires dans tout passage du fluide d'un état 

 a un autre, c'est-à-dire dans toute déformation perceptible de sa masse. 



» Enfin, la troisième Partie du Mémoire (Chap. VII à XI) a pour but le 

 calcul pratique de l'impulsion éprouvée par un corps au milieu d'un cou- 

 rant fluide indéfini. A cet effet, M. de Saint- Venant suppose le solide et 

 les fdets fluides environnants, jusqu'à ceux qui ne sont plus sensiblement 

 déviés par la présence du corps, contenus dans un tuyau cylindrique poli, 

 d'une section environ quadruple ou quintuple de la section transversale 

 maximum du corps; et, cela, d'après d'assez nombreuses expériences, 

 qui ont fait reconnaître l'absence de toute déviation sensible des fdets, 

 au delà de distances du corps, dans sa section maxima prolongée, qui 

 ne dépassent guère la moitié de son diamètre. Poncelet avait eu déjà, il 

 est vrai, l'idée de ramener ainsi le cas d'un fluide latéi'alement indéfini 

 à celui d'un fluide enferme dans un tuyau de dimensions transversales 

 restreintes, cas beaucoup plus simple, parce que les vitesses de tous les 

 fdets fluides, sur le contour du corps, y sont peu différentes; ce qui 

 permet d'évaluer par le principe de Borda le travail des frottements là 

 où d est de beaucoup le plus grand, c'est-à-dire à l'aval du corps. Mais 

 M. de Saint-Venant rectifie Poncelet sur un point essentiel, en ne négli- 

 geant plus les variations de la pression aux divers endroits de la face amont 

 du corps, variations qu'il calcule même simplement quand le corps, muni 

 d'une proue arrondie, permet au fluide, sur son contour, de se mouvoir 

 par trancbes sensiblement normales à l'axe; et il perfectionne la méthode 

 sur d'autres points non moins importants, en essayant, par exemple, de 

 tenir compte des inégalités de vitesse des filets dans les sections les 

 plus rétrécies, inégalités peu influentes pour un fluide remplissant un 

 tuyau de conduite d'une largeur modérément supérieure à celle du corps 

 immergé, mais qui le sont beaucoup dans le cas considéré d'un tuyau 

 purement fictif, enveloppant bien des filets fluides dont la vitesse n'éprouve 

 aucun accroissement perceptible au passage du défilé formé autour du 

 corps, là oîi s'accélèrent au contraire notablement d'autres filets plus inté- 

 rieurs. 



)) Avec ces perfectionnements et en admettant, d'après les expériences 

 mentionnées, une section du tuyau fictif de quatre à cinq fois aussi grande 

 que la section transversale maxima du corps, cette tentative théorique 

 explique d'une manière satisfaisante les résultats de l'observation, dans 

 le cas de corps à proues arrondies où il n'y a pas de coefficient de con- 



