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 extraordinaires se propagent perpendiculairement à l'axe. On peut obtenir 

 tous ces résultats soit au moyen de lames à faces parallèles taillées dans 

 diverses directions, soit en jjlongeant les lames cristallines dans un liquide 

 convenablement réfringent, et en donnant à la lame des orientations di- 

 verses par rapport à la direction d'un faisceau de lumière incidente pola- 

 risée rectilignement. 



M Dans un Mémoire qui sera publié prochainement, on trouvera les des- 

 sins des spectres obtenus avec lascheelite, l'apatite, les zircons uranifères, 

 l'idocrase, la pennine, etc. Les spectres de la scheelite ont déjà été décrits 

 dans la Note précitée; ceux de la parisite sont très curieux à observer 

 parce qu'ils présentent dans la région visible une trentaine de bandes 

 qui toutes se modifient sans changer de position, et apparaissent ou dispa- 

 raissent en passant d'un spectre à l'autre. 



» Un des faits les plus importants à constater est c[u'on n'observe aucun 

 déplacement de bandes lorsque la direction des vibrations incidentes varie, 

 mais que les bandes observées apparaissent ou disparaissent à des positions 

 fixes, et ont leur maximum ou leur minimum d'intensité dans les spectres 

 principaux ordinaire et extraordinaire. Comme on sait, d'autre part, que, 

 dans un milieu isotrope, les bandes d'absorption d'une même substance 

 ont des longueurs d'onde variables avec l'indice de réfraction du milieu, on 

 peut en conclure que dans les cristaux uniaxes tout se passe comme si 

 toute vibration lumineuse incidente se décomposait réellement à l'intérieur 

 du cristal en deux vibrations dirigées, l'une parallèlement à l'axe, l'autre 

 normalement à l'axe, ])our se composer de nouveau en une vil)ration 

 unique à la sortie du cristal, de sorte que les mouvements vibratoires 

 orientés suivant ces directions seraient les seuls qui se propageraient à l'in- 

 térieur du cristal. De cette manière de concevoir le phénomène, on déduit 

 aisément que l'intensité d'une vibration lumineuse de longueur d'onde 

 déterminée, prise dans un rayon extraordinaire ayant traversé une épais- 

 seur déterminée d'un cristal, dans une direction faisant avec l'axe un 

 angle cp, sera représentée par 



I =;(asin*(p + 6cos^(p)-, 



a- et b- désignant les intensités correspondantes dans les spectres extra- 

 ordinaire et ordinaire. Cette expression a donné des valeurs numériques 

 concordantes avec des mesures i^hotométricjues exécutées sur des lames 

 de pennine taillées dans diverses directions. On trouvera, sur ces déter- 



