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d'autres bandes, et des plus intenses, varient très peu dans les spectres 

 principaux ; on peut citer, par exemple, une très forte bande (1 = Si'] envi- 

 ron) qui présente cet effet. Bien plus, parmi ces bandes, il en est qui peu- 

 vent s'affaiblir au point de disparaître presque totalement pour des direc- 

 tions des vibrations lumineuses très différentes de celles des axes d'élasticité 

 optique pour les couleurs correspondantes. Je citerai comme exemple le 

 phénomène que présente une très forte bande d'absorption, la plus réfran- 

 gible du grouj)e D,o,, dont la longueur d'onde est environ 1 = S^i. Cette 

 bande, dont les variations d'intensité sont faibles dans les spectres princi- 

 paux, disparaît presque complètement lorsque la lumière se propage paral- 

 lèlement à l'un des axes optiques, et que la vibration incidente tait un 

 angle d'environ 45° à 5o° avec l'axe moyen. En tournant alors le polari- 

 seur de 90°, la bande présente un maximum d'absorption. On observe très 

 nettement le phénomène, soit avec une plaque normale à l'un des axes op- 

 tiques, soit en plongeant dans un liquide réfringent diverses lames aux- 

 quelles on donne des orientations convenables par ra])port aux vibrations 

 lumineuses incidentes. 



» La disparition de cette bande 571 a lieu presque brusquement lorsque 

 la direction de la propagation coïncide avec celle de l'axe optique, et cette 

 bande apparaît de nouveau assez intense, pour des déplacements très pe- 

 tits de la lame ; en même temps, un grand nombre d'autres bandes mani- 

 festent des changements brusques analogues. Ce phénomène se présente 

 avec chacun des deux axes optiques correspondant à cette longueur 

 d'onde, qui sont très écartés (84°, 5 environ), et il est symétrique par rap- 

 port à chacun d'eux. 



)) En dehors de ces anomalies, il semble qu'en général on puisse sup- 

 poser qu'il y ait, pour chaque bande d'absorption, un système unique de 

 trois directions principales rectangulaires telles qu'on puisse représenter 

 l'intensité d'une vibration lumineuse qui sort d'un cristal parallèlement à 

 la direction de la vibration incidente par une expression de la forme 



I = (rt cos-a. -h />cos-[i + ccos-y)-, 



a, P et Y désignant les angles de la direction de la vibration avec les direc- 

 tions principales, et a^, b- et c- désignant les intensités principales de la 

 radiation considérée. 



» Des mesures photométriques, exécutées avec des plaques d'épidote, 

 ont paru justifier cette hvpotlièse. 



» Bien que cette question fort complexe soit loin d'être élucidée, les ré- 



