( GG2 ) 



ginairement à la pression atmosphérique /?o. Le poids de l'air qu'il renferme 

 à un instant quelconque sera Vct, si ra marque le poids spécifique variable. 

 Pendant un temps élémentaire dt, ce poids s'accroît de Vf/ci. D'autre part, 

 si Q. dési'Tne la section de l'orifice, m le coefficient de contraction et u 

 la vitesse, m9.udt représentera le volume et Tr>m9.adt le poids de l'air qui 

 s'écoule dans le même temps. De là l'égalité 



Y drrt =r.xr,m9.udl, 



m ti , I dm I f/r 



^' Il -ly! Il (' 



en appelant v le volume de l'unité de poids. Or u est donné par l'équation 

 de Zeuner, que nous prendrons sous cette forme très simple 



5=X"^'*- 



Il vient donc en intégrant et intervertissant les limites, afin de changer le 

 signe, 



t = 



V r •' d^ ^_ 



Telle est la solution du problème dans toute sa généralité. 



)) Dans chaque cas spécial, la nature du mouvement devra être définie 



par une relation connue entre/? et v, à l'aide de laquelle on remplacera -~ 



en fonction de v. Le calcul s'achèvera ensuite au moyen d'une double 

 quadrature. J'en présenterai deux exemples fondamentaux, relatifs aux 

 deux hvpothèses classiques de l'écoulement isotherme et de l'écoulement 

 adinbatique. 



» 2. I.e mouvement isotherme est régi par la loi de Mariette 



