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» Ces deux recherches diffèrent l'une de l'autre par cette circonstance, 

 que le poids spécifique qui figure dans l'équation différentielle de l'écoule- 

 ment varié doit toujours être évalué d'après les conditions du milieu A' aval 

 dans lequel se déverse le courant; d'après ce double motif que, pour l'ap- 

 plication du théorème des forces vives qui procure la valeur de u, l'on a 

 égard au travail de la détente, et que, de plus, on suppose la pression 

 d'aval exercée uniformément dans la section contractée. Avec le problème 

 précédent, le poids spécifique était, par conséquent, le facteur variable cj. 

 Actuellement, il conserve la valeur fixe tôo- 



» En second lieu, nous devrons changer de signe l'un des deux membres 

 de la formule qui exprime l'égalité des valeurs absolues du poids élémen- 

 taire, puisque dvi est devenu une quantité essentiellement négative, en 

 même temps que w une fonction décroissante. 



» Dans ces conditions, nous obtenons l'équation différentielle 



— 'V dxs = T:s„miîudt, 

 V u i'- Il 



Ql/2£' ,. dt' 



CTn m ii^/lg' 



!To 'H " V 



V 



ce qui donne, en intégrant, 



dt = 



■Vfj-t 



dv 



l = 





>i 5. La modification, fort simple comme écriture, que vient de subir 

 l'équation générale, suffit pour la dénaturer complètement et pour com- 

 pliquer beaucoup ses applications. En particulier, le problème de l'écoule- 

 ment isotherme ne peut plus alors s'intégrer en termes finis, mais seule- 

 ment en série convergente. 



» La question de l'écoulement adiabatique échappe elle-même au pro- 

 cédé d'intégration qui nous avait réussi quel que soit k pour le problème du 

 remplissage. Cependant nous pouvons donner, en ce qui concerne la 

 recherche actuelle, mieux adaptée, au point de vue expérimental, que le 

 mode isotherme à des phénomènes aussi rapides, une solution largement 

 suffisante pour la pratique. Il suffit, pour cela, d'adopter comme exposant 



