( 9^4 ) 

 dans le cas de la transformation isothermique ; alors a = o, 607 : 



mQv^R(eH-273) 



lv^5^'«^tefV(-:f'-] 



v/ 



£0 



2 kg 





quand la transformation est adiabatique; si l'on suppose k = i,4i. il faut 

 faire, dans cette dernière formule, a = 0,622. 



» En effectuant les calculs numériques, on trouve, pour la transforma- 

 tion isothermique, 



(,) T = , ^' (o,6385- 0,5264^' 



^ ' wt>^/R(ft + 273)\ ^1/ 



et, pour la transformation adiabatique, 



(2) T= , ^' (o,5o5i-o,4652^ 



^ ' /;a2v/R(e + 273) V Pi 



» Telles sont les formules qui doivent être appliquées quand le rapport 

 — est inférieur à a; et, par conséquent, toutes les fois que/;, est supérieur 

 à 2/>(,. On voit que la durée totale du remplissage reste finie lorsque le rap- 

 port — converge vers zéro. 



» Il est intéressant de comparer ces formules avec les résultats des expé- 

 riences exécutées par M. Hirn (^Annales de Chimie et de Physique, mars 1886), 

 et spécialement avec celles cpii ont été faites à l'aide d'ajutages coniques. 

 Le coefficient de contraction était alors très sensiblement constant et égal 

 à l'unité. On trouve que les durées observées pour le remplissage sont à 

 très peu près reproduites par la formule (2), mais qu'elles sont notable- 

 ment inférieures à celles que donnerait la formule (i). La transformation 

 subie par le gaz doit donc être regardée comme presque rigoureusement 

 adiabatique. 



» Ainsi, dans l'une de ces expériences, on avait 



V = o"'^ 25o, Q. = o-""!, 00004964, e = 16°, 



/j, = 10'", 190, /j„ = o'",i36 



(pressions évaluées en colonnes d'eau). D'ailleurs R = 29,3. Le récipient 

 s'est trouvé à peu près complètement rempli au bout de 26% 7 ; la pression 



