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vitesse du son dans un fluide avait pour expression générale W frrj^y I' en 

 résulte ce théorème : 



» Dans le mouvement permanent d'un fluide, la vitesse au point du filet où 

 se produit le maximum de contraction est égale à la vitesse du son correspon- 

 dant à la pression et à la densité en ce point. 



M Lorsque le fluide s'écoule par un orifice étroit, et que le régime per- 

 manent est établi, on peut, avec une grande approximation, assimiler la 

 veine à un simple filet. Quand les limites entre lesquelles varie la pression 

 dans la veine sont assez étendues, elle présente, par suite, un maximum 

 de contraction au delà duquel la section de la veine se montre croissante, 

 ainsi que la vitesse, tandis que la pression diminue. L'existence de ce 

 maximum de contraction est confirmée par les résultats des expériences, 

 tout au moins en ce qui concerne les gaz parfaits. D'après le théorème pré- 

 cédent, la vitesse dans la section contractée est égale à la vitesse du son qui 

 correspond à l'état du fluide dans cette section contractée. 



» Par exemple, quand il s'agit d'un gaz parfait dont le rapport des cha- 

 leurs spécifiques est m, la pression dans la section contractée est a/>„, 



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 / r, \ '77 - 1 



a désignant un nombre égal à ( — - — j ('). On a, par suite, dans cette 

 section, ' 



p = <y-Po, p=poa"', 



2 _ 2 mpo ( j _ ^-;7r \ _ 2 mpo _ ^^^ >J}Po . 



m — i po ^ ' '« -H 1 Po Po ' 



d'où l'on tire aisément 



V p 



» Lorsque les limites entre lesquelles varie la pression dans la veine ne 

 sont pas suffisamment étendues, la section diminue constamment jusqu'au 

 point où la pression finale est atteinte. C'est ce qui arrive toujours pour les 

 liquides. Il n'existe pas alors de véritable maximum de contraction et le 

 théorème n'est pas applicable. 



» Ce théorème prouve, d'ailleurs, que, pour observer, dans une veine 

 liquide, une contraction suivie d'une dilatation, il faudrait réaliser une 



(') Comptes rendus, 28 juin et 26 juillet 1886. 



