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THERMODYNAMIQUE. — Le coefficient de dilatation et la température des gaz. 

 Note de M. Félix Lucas, présentée par M. Cornu. 



« Dans ma précédente Communication relative au coefficient de détente, 

 j'ai établi les formules suivantes concernant un gaz parfait 



(i) (m-i)U = PV = P„V.,9(^). 



Po désigne la pression atmosphérique normale, V^ le % olume occupé par le 

 £[az sous cette pression normale et à la température /„ de la glace fondante, 

 m = i,4o le coefficient de détente. Les variables P, V, U représentent la 

 force élastique, le volume et l'énergie mécanique intérieure totale corres- 

 pondant à la température t. La fonction o(/) reste indéterminée; on voit 

 seulement qu'elle est assujettie à devenir égale à l'unité pour la tempéra- 

 ture ^0 de la glace fondante. 



» Si l'on fait évoluer, suivant un cycle de Carnot, entre les tempéra- 

 tures t et t' , un corps quelconque ne changeant pas d'état physique, on 

 sait que le rapport de la chaleur Q, fournie par le foyer, à la chaleur Q' 

 cédée au réfrigérant est indépendant de la nature du corps dont il s'agit. 

 Il en est notamment ainsi pour l'évolution d'un gaz parfait; on trouve, dans 

 ce cas, en recourant aux formules (i), la relation 



par conséquent, la fonction ç(^) est la même pour tous les gaz parfaits. 



» Désignons par /, la température d'ébullition de l'eau sous la pression 

 atmosphérique normale et par P, V, la valeur correspondante du pro- 

 duit PY. Posons, d'ailleurs, 



P V p V 



(3) -^p-^— =.ooa; 



d'où, en recourant aux formules (i), 



(4) ,.-=^Ahl^. 



V */ loo 



(') Comptes rendus, séance du i3 décembre i886. 



