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contractée. Pour cette valeur particulière de p^ le coefficient de contrac- 

 tion sera alors égal à l'unité. 



» En vertu du théorème que j'ai rappelé ci-dessus, la vitesse du son ou 

 la vitesse de propagation du mouvement est supérieure à la vitesse propre 

 du fluide dans la partie de la veine qui se trouve en amont de la section 

 contractée, et inférieure à cette même vitesse dans la partie d'aval. 

 D'autre part, la vitesse de propagation du mouvement doit être augmentée 

 ou diminuée de la vitesse propre du fluide évaluée parallèlement à la di- 

 rection de la propagation. Un ébranlement déterminé dans la partie 

 d'aval de la veine ne pourra donc remonter le courant et n'exercera, par 

 suite, aucune action sur le mouvement du fluide en amont de la section 

 contractée. 



» Il en résulte que, si l'on modifie graduellement la pression p^ qui 

 règne dans le milieu d'aval, soit pour la réduire, soit pour l'augmenter, 

 sans toutefois la rendre supérieure à //, les modifications que subira la 

 partie d'aval de la veine, ne pouvant se propager au delà de la section 

 contractée, n'exerceront aucun effet sur le mouvement en amont de cette 

 section, de sorte que le débit restera invariable. 



» Si donc on réalise un ajutage qui, pour une valeur particulière, infé- 

 rieure à^', de la pression/?, dans le milieu d'aval, donne un coefficient de 

 contraction égal à l'unité, le débit de cet ajutage sera constant, ainsi que 

 le coefficient de contraction, quelle que soit la valeur de la pression/»,, 

 pourvu qu'elle reste inférieure k p' . 



» L'ajutage parfaitement évasé remplissant ces conditions pourra sans 

 doute, sans que les phénomènes soient sensiblement modifiés, être rem- 

 placé par un simple tronc de cône ayant sa grande base du côté de l'amont. 

 Les expériences flûtes sur les gaz permanents prouvent effectivement que 

 le coefficient de contraction est à peu près constant et égal à l'unité quand 

 l'orifice est muni d'un ajutage conique convergent. » 



PHYSIQUE. — Appareil pour montrer les deux modes de réflexion d'un mouve- 

 ment vibratoire. Note de M. J. Violle, présentée par M. Mascart. 



« Au cours des expériences sur la propagation du son dans un tuyau 

 cylindrique, dont les premiers résultats ont été communiqués à l'Acadé- 

 mie {Comptes rendus, t. CIL p. io3), j'avais été frappé de la netteté avec 



