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dans le pendule, et dont nons devons dire quelques mots et donner une 

 démonstration. 



Pour fixer les idées, imaginons d'abord un pendule simple, ayant une 

 durée d'oscillation infinie. Si le point de suspension vient à subir des mou- 

 vements alternatifs, quelconques mais finis, tels que l'un d'eux soit suiA i 

 immédiatement d'un mouvement inverse, identique quant à la loi de suc- 

 cession des forces déterminantes et de leurs accélérations, il est évident 

 que, après chaquepériode d'aller et de retour du point de suspension, lepen- 

 dule sera dans la même position absolue et le même état dynamique que si 

 elle n'eût pas existé; les effets produits pendant la première phase de la 

 période, cjuels qu'ils soient, se trouvant exactement annulés par ceux de la 

 seconde phase. 



» Actuellement, si le pendule, quelle qu'en soit la longueur, a seulement 

 une durée d'oscillation très grande par rapport à celle de la période des 

 causes perturbatrices, il est clair que les effets de celles-ci se compen- 

 seront encore, non plus exactement comme tout à l'heure, mais en grande 

 partie, et d'autant pins complètement que le rapport entre ces durées 

 respectives sera plus grand ('). 



(') Ce raisonnement est mathématique et les conclusions en sont exactes. A.insi 

 présenté, avec une généralité indépendante de ce qu'il y asouvent (dans les phéno- 

 mènes naturels) d'indéterminé ou de capricieux dans les mouvements oscillatoires du 

 support, notamment à la mer où, généralement, leur moyenne seule offre de la régu- 

 larité, il n'exige pas l'intervention de calculs, forcément compliqués, qui n'y ajoute- 

 raient que des notions de quantité, sans en accroître la solidité. 



Lorsque le support est lui-même un lourd pendule, ou peut y être assimilé quant à 

 sa masse et à ses mouvements, le principe dont il s'agit (*) peut être exprimé en ces 

 termes : 



Lorsque deux pendules, de masses et de longueurs très inégales, se commandent, 

 comme, par exemple, s'ils sont attachés l'un au bout de l'autre (le plus léger en des- 

 sous), le mouvement du long pendule est indépendant, ou à peu près, de celui du 

 plus court, si le rapport entre leurs durées respectives d'oscillation est suffisamment 

 grand. Placé en dessous, le long pendule s'affranchit de la loi à laquelle obéit le plus 

 court et oscille autour de la verticale vraie ; placé en dessus, il lui iuipose la sienne. 

 Dans ce dernier cas, le court pendule oscille par rapport à la direction, incessamment 

 variable, du plus long, qui devient pour lui celle d'une verticale apparente : de telle 

 sorte qu'il finit, après que la résistance de l'air a éteint ses oscillations propres (qui 

 disparaissent les premières puisque, par hypothèse, it est le plus léger), parle suivre 



(■) Daniel Bernoulli, ainsi que je l'ai rappelé ailleurs, a connu et appliciué ce principe dans son 

 beau Mémoire inùiuXé -.Principes liydiosUUiques et méclianiques. (Voir les Comptes tendus, séance 

 du 1 1 octobre 1886.) 



