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 rayon po, l'intensilé sera au plus égale à la centième partie de ce qu'elle est 

 en un point de l'axe des z. 



)) Si nous prenons 1 = 5qo ^j-ij., p^ = 64[-'-, la différence entre les deux 

 longueurs d'onde sera moindre que la trois-centième partie de l'une 

 d'elles. 



)) Si nous prenons \ — 5oo [j.|ji.-, p„ = G/joy. (notre cylindre a alors un peu 

 plus de 1°"" de diamètre), la différence entre les deux longueurs d'onde 

 sera moindre que la trente-millième partie de l'une d'elles. 



» La forme de l'expression (2) pourrait nous induire en erreur. Nous 



pourrions être tentés de croire que la vitesse de propagation est égale à ^, 



et, par conséquent, plus grande que la vitesse normale. Ce serait le con- 

 traire de la vérité. 



» Pour nous en rendre compte, supposons que A, au lieu d'être une 

 constante, soit une fonction de :; et de i; je supposerai de plus que cette 



fonction et ses dérivées sont finies, tandis que r et y sont de très grandes 

 quantités. 



» En supprimant le facteur J„(/jp) et en posant, pour abréger, 



notre équation (i) devient alors 



,„, ^T. dX . cPA [iT.W- dK . ^rnd^^ 



( J ) -frr —r sm w H -p COSw == ; =- smio -t- V" -rr COSco. 



^ ^ 1 dt di- l dz dz- 



» Dans chacun des deux membres de l'équation (3), le premier terme 



contient en facteur ^ ou j et est, par conséquent, très grand ; le second 



terme est fini et peut être négligé. Il reste alors, en supprimant les facteurs 



communs, 



dK y^ dA _ 

 It ^ ~T TTz ~°' 



d'où 



V2T 



A=/(-^4^ 



ce qui veut dire que la perturbation se propage avec une vitesse 



V^T _ VX 



c'est-à-dire avec une vitesse moindre que la vitesse normale. » 



