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» La différence de potentiel au contact entre le mercure et les amalgames 

 à j^ est nulle ou très petite, en admettant la théorie d'Helmholtz. On sait 

 que ces amalgames à j^ sont, en général, équivalents pour la force élec- 

 tromotrice aux amalgames plus riches et aux métaux solides eux-mêmes. 

 Malgré cela, on ne peut généraliser la loi précédente, car les amalgames 

 très concentrés se comportent un peu différemment. Les expériences sur 

 ce point n'étant pas terminées, je me bornerai à un exemple. L'amalgame 

 formé en dissolvant i partie d'alliage fusible Darcet dans 4 parties de 

 mercure a son maximum pour §„ = — i°,o3; tandis que, pour le mercure, 

 on a (5o= — o'',88. D'où résulterait, dans les idées d'Helmholtz, 



Hg I amalg. = + o'', 1 5. 



» Ce qui précède est en contradiction apparente avec d'autres expé- 

 riences. D'après une relation due à M. Lippmann, lorsqu'tui métal isolé 

 s'écoule par gouttes dans un électrolyte, il arrive au potentiel qui rend la 

 tension superficielle maximum. Or l'amalgame de zinc qui, comme nous le 

 montre la courbe des tensions, est assez éloigné du maximum, demeure, 

 en s'écoulant, sensiblement à son potentiel normal. M. Pellat, à qui l'on 

 doit les premières recherches sur ce sujet ('), a observé ce dernier fait et 

 d'autres analogues, et en a tiré la conclusion toute naturelle que l'amal- 

 game de zinc est sensiblement au potentiel de l'eau acidulée, et que, par 

 suite, la différence de potentiel au contact de cet amalgame et du mercure 

 est de l'ordre d'un volt. Mais ces phénomènes peuvent recevoir une autre 

 interprétation. Le théorème de M. Lippmann suppose essentiellement que 

 la dépolarisation spontanée est négligeable, tandis que, pour les amal- 

 games des métaux oxydables, cette dépolarisation est très grande pour des 

 polarisations positives, même très petites, en sorte que l'amalgame arrive 

 par écoulement, non pas au potentiel qui rend la tension superficielle 

 maximum, mais au potentiel où la dépolarisation commence à devenir 

 très active. Il n'y a donc pas de contradiction réelle entre les intéressantes 

 expériences de M. Pellat et les faits établis plus haut. » 



(') Pellat, Journal do Physique; 1S87 et 1890. 



