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 )) L'intensité du courant ayant été réduite à i4 ampères et l'arc vol- 

 taïque étant de a™", 5. 



Disque d'aluminium. Rayonnement direct. 



Charge positive ^5' 



Cliarge négative a'^ 



» Avec un très petit arc vollaïque, la déperdition devenait ici très lente, même 

 pour l'électricité négative. 



» On voit que la déperdition positive se ralentit plus que la négative 

 quand l'arc voltaïque décroît. Si l'on augmente la distance de l'arc au 

 disque, on constate que la durée de la chute croît à peu près dans le même 

 rapport pour les deux déperditions. L'absorption des rayons actifs par le 

 quartz est faible et elle n'est pas sensiblement plus forte dans le cas de la 

 déperdition positive. 



)) Ces résultats doivent être comparés à ceux que j'ai obtenus avec l'é- 

 tincelle, où l'accroissement de distance du disque à l'étincelle affaiblit 

 plus la déperdition positive, et où le quartz interposé affaiblit beaucoup 

 plus la déperdition positive que la négative. J'ajouterai que, dans le cas 

 de l'étincelle, le spath fluor incolore et le sel gemme laissent mieux passer 

 les rayons actifs qu'un quartz de même épaisseur. 



» Contrairement à l'opinion reçue, l'absorption des rayons actifs n'est 

 complète ni avec le mica, ni avec le verre. Les durées en secondes qui 

 suivent se rapportent à la charge négative d'un disque d'aluminium fraî- 

 chement poli et à une chute de potentiel de i5 volts (de 3oo à 280). 



» I. Aie vollaïque. — Avec une plaque de verre incolore de i™™,4 d'épaisseur, du- 

 rée de chute i4o secondes. 

 » II. Etincelle. 



Mica de j'~ '^^ millimètre d'épaisseur 64' 



Verre de -^^ de millimètre i^, 5 



Mica de J,^ de millimètre et verre de -^iô déperdition extrêmement lente 



)) Les nombres obtenus varient avec le signe de la charge et la nature 

 du métal. » 



