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c'est-à-dire d'un millionième environ de la densité relative aux conditions 

 normales. 



» Nous représenterons le rapport des densités par l'expression 



(4) ^=/(s) = (i-sYe^-\ 



qui donne, d'après l'équation (2), 



^ ' / -a.\ 11 . Kl 



•j3^-(i— e) ou sensiblement =- = -• 



» La quantité d'air située au-dessus de la hauteur h est une fraction e~*^ 

 de la masse totale. 



» Supposons, pour fixer les idées, qu'à la hauteur de 700""", où * = -'-, 

 la densité soit réduite à une fraction 10 000 fois plus faible qu'un millio- 

 nième, c'est-à-dire à 10"'°; on a alors 



_ a 



io-'° = (o,9)'e ^ 

 a = 217,7. 



» Il en résulte, pour la température de 10°, 



R ~ 770' H ~" 218 ~" ' '^' 



La masse de l'atmosphère serait ainsi presque quadruplée. 



» Dans ces conditions, la quantité d'air située au delà de 700''° n'est 

 qu'une fraction de la masse totale inférieure à 10 ", et l'on ne fait pas une 

 erreur de j^'j^ en limitant l'intégration à l'altitude de 200*"", où la densité 

 serait réduite à moins de — ^. 



)) Toutefois, cette valeur du coefficient oc conduirait à des pressions trop 

 grandes pour les altitudes modérées, mais on peut se rapprocher davan- 

 tage des observations. 



') La hauteur du baromètre à différentes altitudes et la température 

 correspondante de l'air permettent de calculer le rapport des densités, 

 car on a, par l'équation (4), 



s ^ ^ p 



» On remarquera, d'abord, que les stations basses ne peuvent donner 

 qu'une approximation insuffisante, car les erreurs correspondantes des 



