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 J -h {U — l)x I 11' 1' J . I 



— = — — — _ ; courbe qui se décompose en 1 axe des y et la 



droite AB, y = (« — i),r + i. Puisque cette droite est dans la région non 

 compatible avec (5), les lentilles absolument achromatisables seront si- 

 tuées sur l'axe Oy, et celles-là seules seront parfaitement achromatisables. 

 » D'ailleurs, la dispersion des plans principaux du côté non achroma- 

 tisé sera dans un sens en PP', dans l'autre en Q. 



» Cette théorie, jointe à celle de l'aplanétisme, faite précédemment, 

 permet d'employer les lentilles épaisses comme oculaires. Ceci aura un 

 grand avantage, car ces lentilles peuvent être douées d'un foyer aplané- 

 tique. 



)) On pourra de la sorte constituer un microscope (ou un oculaire de 

 lunette astronomique) d'une lentille puissante' à foyer aplanétique et 

 achromatique, placée en arrière, et d'un système convergent permettant 

 d'amener une image de l'objet à examiner en coïncidence avec le foyer de 

 cette lentille, qui est toujours situé à l'intérieur du verre. Comme la len- 

 tille oculaire pourra être faite très puissante, à cause de son aplanétisme, 

 on pourra ne demander au système convergent, placé en objectif, qu'un 

 faible grossissement. 



» Dans ces conditions, il sera commode de prendre pour lentilles fron- 

 tales des lentilles à points aplanétiques absolus, dont l'emploi sera pra- 

 tique, puisqu'on n'aura besoin que d'en prendre une ou deux au plus. 



» Les rayons de courbure de ces lentilles seront relativement considé- 

 rables : on pourra donc les construire minces et les achromatiser comme 

 telles. Si elles étaient épaisses, on ne pourrait les construire avec deux 

 milieux seulement, car elles sont situées dans la région du plan non achro- 

 matisable. 



)) Les calculs précédents, sur l'aplanétisme (') et l'achromatisme, per- 



(') Comptes rendus, même Tome, p. i68. 



C. R., 1892, 1" Semestre. (T. CXIV, N» 5.) 



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