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être attribuées qu'à des affaiblissements et renforcements relatifs de l'in- 

 tensité, fixes dans l'espace. Il y a donc interférence de deux ondes. Puis- 

 que les écarts augmentent, elles se propagent dans le même sens, les 

 vitesses sont différentes, et la plus grande diminue plus vite que la plus 

 faible. Or la bobine envoie deux flux de même période, l'un direct, l'autre 

 inverse; si l'on admet que le flux direct, à potentiel plus élevé, va plus 

 vite que l'autre, les faits précédents s'expliquent parfaitement. Comme les 

 amplitudes sont de sens contraires, un maximum correspond à leur suc- 

 cession, un minimum à leur coïncidence, et une chute plus rapide au 

 commencement de l'empiétement de l'onde directe sur l'onde inverse qui 

 est en avant. Ces positions expliquent aussi les variations du timbre. 



» Appelons A et V la longueur d'onde et la vitesse pour le flux rapide, 

 1 (ili> les mêmes pour l'autre, N le nombre des vibrations et d la distance 



1» A. — >i i 



■ I 



des deux coïncidences successives. Au moment oi'i il y fi une coïncidence 

 en B, l'onde lente qui est en avant et qui va être rejointe en B' se trouve 

 à une longueur d'onde 1 de B. On a donc, en supposant les vitesses uni- 

 formes dans cet intervalle, 



d = \t, d — \^vt, V = NA, v = '^\, 



et, comme / et N sont les mêmes. 



1' 



À d — X I 



VA f/ X A d 



» Cette relation montre bien que, lorsque «/augmente, A diminue plus 

 vite que X. 



» Remarque. — Si l'on introduit une étincelle de i™", on atténue le flux 

 inverse qui gênait le flux direct ; on entend alors beaucoup plus loin sur le 

 fil et les cascades tendent à disparaître. 



» Fils courts. — Les courbes des fils assez courts pour impressionner le 

 téléphone à leur extrémité présentent des sinuosités qui mettent en évi- 

 dence la longueur d'onde A du mouvement prépondérant. I>a valeur de \ 

 est calculée par la formule précédente, ou, souvent, indiquée par les 



