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 se réduit alors à 



de sorte que les trois dérivées de N, sont nulles. 

 » De même sur la face y = b, on aura 



N, =T, =T3 ==o, 



dx dy dz- 



» Cela posé, j'appelle E, r, ^ les trois composantes du déplacement de 

 la molécule £c, y, z; \ et [a les deux coefficients de Lamé ; la dilatation 

 cubique 



dx dy dz 

 On aura 



avec les équations qu'on en peut déduire par symétrie. 



» La surface x ^ a déformée prend une courbure très peu prononcée, 

 et l'indicatrice de cette surface a évidemment pour équation 



d'-\ .> f/-^ d-'i, „ 



df-y' + ''di^rzy' + d^-'--='- 



» Si l'on suppose que l'on soit placé dans le plan :; = o qui est un des 

 plans de symétrie de la surface, si les mêmes forces sont appliquées aux 

 deux bases du prisme, les axes de cette indicatrice sont parallèles aux 



axes de coordonnées et est nul. Le rapport des deux rayons de cour- 



bure principaux est alors égal au rapport des deux quantités -r-; et -r^- 

 » Or on a évidemment 



d-\ I dT^ d-r^ d-ti 



dy- |JL dy dx dy dx dy 



» D'autre part. 



dT^ , , , 



puisque -j- est nul sur la base x ^ a. 



d-Tt __ (^N; dd N, + N, + ]> 



^ dx dy dx dx 3 ?i -i- 2 (jl 



