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aient sensiblement la même constante diélectrique, tandis que la conduc- 

 tibililé a pu varier dans le rapport de i à lo' ou io°. » 



PHYSIQUE. — Sur la conductibililé thermique dans les corps cristallisés. 

 Note de M. Charles Soket, présentée par M. A. Cornu. 



« 1. Si l'on admet, avec M. Stokes et avec M. Boussinesq, que les com- 

 posantes F,, F.,, F3 du flux de chaleur total F, estimées suivant trois axes 

 rectangulaires quelconques, peuvent être représentées par des fonctions 



, ■ 1. ■ . dn du du 11. . , 1 1 .-i i,.' 



linéaires des trois dérivées -j-, t^> -^ de la température, la conductibilité 



d'un cristal dépend dans le cas général de neuf coefficients. 



» Mais il existe toujours Irois axes de conductibilité rectangulaires, tels 

 qu'en les choisissant comme axes de coordonnées, les fonctions dont il 

 s'agit prennent la forme 



/ r, I du ..^ du du 



l ' ' o'.r ' dy ^ dz 



) ^ ^ du , du . du 



(') --F== ^^d^-^^-dy-'-'d-.' 



f _ ^ du ^ du j du 



^ -^^-'-^^T^^^'d^^^-^dz' 



dépendant seulement des trois coefficients de conductibilité k, et des trois 

 coefficients rotationnels >.. 



» La détermination expérimentale des coefficients peut être abordée 

 par trois voies principales. 



» 2. On peut mesurer la quantité de chaleur qui traverse une lame assez 

 étendue et assez peu épaisse pour être assimilable à un mur indéfini de 

 Fourier. Les surfaces équipotentielles sont alors des plans parallèles k la 

 lame, le flux total F est généralement oblique; le flux que l'on mesure, 

 rapporté à l'unité de sur/ace de la lame est la projection F„ du flux total sur 

 la normale à la lame. En appelant a, (3, y les cosinus directeurs de cette 



normale, et -/' la chute de température dans la même direction, on tire 

 dn ' 



aisément, des relations (i), l'expression —^n = K^^'y en posant, pour 



abréger. 



(2) )(•„ = /-, a- +X-, fi- 4- X- 



s I 



