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k„ peut être appelé le coefficient de conductibilité normale. Il est égal à l'in- 

 verse du carré <lu rayon vecteur de l'ellipsoïde 



(3) k,x''^k„y-'^k,z''=\. 



» 3. On peut, en second lieu, étudier la propagation de la chaleur dans 

 un barreau long et mince. Le flux total F que l'on mesure est dirigé sui- 

 vant la longueur / du barreau, les surfaces isothermes se disposent obli- 

 quement (Boussinesq), et en appelant a, p, y les cosinus directeurs de /, 



et -rj la chute de températiu'e dans la même direction, on trouve 



_ , du 



où kl, le coefficient de conductibilité linéaire de M. Boussinesq, est le carré 

 du rayon vecteur de l'ellipsoïde de conductibilité linéaire dont l'équation 

 est 



/ f \ C ^ _L. (^ '^) Y _1 ^"1^1 



' "1 ^1 '^2 ^3 " l "2 "3 



» Si les coefficients rotationnels >. sont nuls, ce qui a lieu en tous cas 

 par raison de symétrie dans les cristaux rhombiques et dans une partie 

 des cristaux quadratiques et hexagonaux (Minnizerode), la formule qui 

 donne ki se réduit à 



I a 



p' , ï* 



2 R2 „S 



(5) ,; = r-^T 



^ J k, ky k^ 



et l'ellipsoïde (4) se confond avec l'ellipsoïde principal de Lamé. 



» 4. On peut enfin étudier la conductibilité tangentielle d'une lame par 

 la méthode bien connue de Senarmont; M. Boussinesq a montré que les 

 courbes isothermes obtenues sont, dans chaque cas, des ellipses sembla- 

 bles à l'intersection de l'ellipsoïde de conductibilité linéaire parle plan de 

 la lame. 



» 5. La variation du coefficient de conductibilité avec la direction est 

 donc donnée, lorsque les>. sont nuls, par la formule généralement admise 

 (5), quand on opère sur des barreaux longs et minces, et par la formule 

 (2), qui paraît être peu connue, quand on mesure les flux de chaleur qui 

 traversent normalement des lames larges et peu épaisses. 



» Cette conclusion est conforme aux résultats obtenus en i883 par 

 M. M. Tuchschmid qui étudiait, parla méthode de M. H. -F. Weber, la 



