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» La périodicité de ces intervalles maxima est très apparente; elle m'a 

 conduit à supposer que, tout au moins dans une portion restreinte du 

 spectre, les maxima réels étaient équidistants en >.. Pour déterminer la 

 distance A de deux maxima réels consécutifs, j'ai employé la méthode 

 suivante : soient a,a^; h, &,; c, c,; d,d^; . . ■;/,/, les limitesdes intervalles 

 maxima observés, le déplacement de la pile étant plus petit que A; A est 

 compris entre (b, — a): m = a, et (b — a,) : m — y.; (c, — a) : n = p, et 

 (c — a,) : n :^ Pj;(d, — a) : p = }i, et (d — a,) .-yo = S, . . .; les nombres m, 

 n, p, ... étant entiers et les quantités*,, [î,, y,, ... devant toujours être su- 

 périeures à a, p, y, ... ; A doit être compris entre la plus petite limite supé- 

 rieure et la plus grande limite inférieure. 



» Appliquant cette méthode aux nombres du Tableau précédent, on 

 trouve, en prenant pour unité 01^,001, 



Limite Limile Limite 



» Ainsi A est compris entre 37,0 et '^Ç>fi•, soit 36,8 à 01^,0002 près. 



» Si, par hypothèse, les maxima du spectre répondent aux vibrations 

 fondamentales de i, 2, 3, .... « rangées de molécules cubiques du sel 

 gemme, molécides considérées comme des verges dont les extrémités sont 

 libres; et, si l'on admet que A est égal à la demi-longueur d'onde, dans 

 l'air, de la note fondamentale d'une molécule, on doit avoir, le nombre de 

 vibrations pendant l'unité de temps étant la même dans l'air que dans le 



solide, 



a ,,a' ,, , ,, u l l 



1 = ^1' ^*°" ^ = ^i=«r 



a, a' désignant les vitesses de propagation de la chaleur rayonnante dans 

 l'air et dans le sel gemme, / le côté de la molécule de sel, n l'indice de ré- 

 fraction moyen, C une constante. 

 » Comme 



'=V^' ^ = ^'v1' 



