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où a est l'angle de la vibration de Fresnel avec l'axe cristallographiqiie de 

 la tourmaline. Pour a = 45", par exemple, l'intensité i, est quatre fois 

 plus grande que io- Dans ces conditions, l'expérience ne peut laisser 

 aucun doute : elle a vérifié la formule (i) dans le cas de la tourmaline 

 entière, et la formule (2) dans le cas de la tourmaline coupée. Elle a porté 

 sur une tourmaline brune, la longueur d'onde \ = i"^, 84 du spectre calo- 

 rifique et les angles a = 0°, 10", 20°, So", 40°, So", 60°. Je décrirai ailleurs 

 en détail ces expériences. J'observerai seulement que les réflexions sur les 

 faces de la tourmaline étaient éliminées, car le cristal plongeait dans du 

 sulfure de carbone qui a justement le même indice de réfraction. 



» 6. Conclusions. — 1° La loi de M. H. Becquerel est vérifiée dans le cas 

 limite important où. une seule des trois composantes de V intensité subsiste. 



» 2° Elle est étendue aux rayons calorifiques. 



» 3° Quand un rayon extraordinaire traverse la tourmaline dans une direc- 

 tion oblique à Vaxe, son état de polarisation varie progressivement yV«^«'à 

 ce que l'épaisseur traversée soit celle qui éteindrait le rayon ordinaire. Cet état 

 demeure alors invariable jusqu'à la sortie. Là le rayon re/?re/îû? brusquement 

 l'état de polarisation primitif. 



» La dernière loi, expérimentée seulement pour le rayon extraordinaire 

 de la tourmaline, s'applique évidemment à tous les cas soumis à la loi de 

 Becquerel. 



» 7. Théories de la lumière. — D'abord l'énoncé seul de la loi de 

 M. H. Becquerel conduit à rejeter le système Neuniann, Mac-Cullagh; 

 puis ma troisième conclusion ne permet pas de fixer la vibration invaria- 

 blement dans le plan de l'onde, comme le veut cette hypothèse de Fresnel 

 que Téther est incompressible. 



» D'autre part si, pour la composante parallèle à l'axe, on néglige l'ab- 

 sorption qui était faible dans la tourmaline observée, la figure (') montre 

 comment on peut imaginer les transformations successives de la vibration : 

 a est la vibration de Fresnel, à son entrée; elle perd progressivement sa 

 composante normale à l'axe X de la tourmaline dans le parcours a, a,, a.,; 

 elle demeure parallèle àX de aj en a,. A sa sortie, en «„ elle perd brus- 

 quement sa composante normale à l'onde plane. Avec cette hypothèse, 

 on explique la formule de Becquerel et celle que j'ai donnée pour le cas 

 de deux tourmalines superposées. 



» J'ai donné antérieurement un système d'équations différentielles 



(') Le lecteur rétablira facilement cette figure très simple. 



