( 8i ) 



cette formule devient 



r ~ 



I 



(i H-a'^) ( Il —-'- \ -I- 4a= 



II 



» Sous celte forme, les propriétés de la fonction apparaissent : la fonc- 

 tion y est nulle pour u^o et pour ii^y^; elle atteint son maximum 



— pour II ^ j . Enfin, l'intensité prend des valeurs égales pour deux va- 

 leurs inverses de u, ou, ce qui revient au même, pour deux valeurs égales 

 et de signes contraires de logw, ou encore pour deux valeurs égales et de 

 signes contraires du logarithme de la longueur d'onde 1. Ainsi : 



» Un critérium précis et commode sera celui-ci : 



)) On construira une courbe ayant pour abscisses les valeurs de log>> et 

 pour ordonnées les valeurs de l'intensité. On tracera le diamètre des 

 cordes horizontales. Cette ligne devra coïncider avec la verticale du maxi- 

 mum de l'intensité. Dans le cas seulement où la coïncidence se produit, il 

 y a lieu de poursuivre l'identification. 



M Sur les courbes que j'ai construites avec les données de Mouton et de 

 M. Langley, la fausseté de Thypolbèse esl manifeste. L'échec est sans 

 conséquence, car il suffit, pour l'expliquer, d'imaginer dans la lumière 

 blanche deux vibrations amorties différentes. 



» Mais voici cpii est plus grave : Rappelez-vous la théorie des réseaux. 

 Pour avoir l'intensité d'une vibration simple, dans un azimut déterminé, 

 on fait l'intégrale des mouvements envoyés, dans celte direction, par tous 

 les éléments actifs du réseau. Le calcul se fait commodément en rempla- 

 çant les sinus par des exponentielles imaginaires. On trouve pour intégrale 

 une progression géométrique et le résultat final est celui-ci : dans tous les 

 azimuts, on trouve la même vibration simple, identique à la vibration inci- 

 dente, avec une intensité variable, présentant une série de maxima el 

 minima. Seulement, toutes les intensités sont si faibles que, praliquement, 

 elles sont nulles sauf en certains maxima très marqués et très brusques 

 donnant les raies bien connues. Or, qu'y a-t-il de changé quand on rem- 

 place la vibration simple sinht par la vibration amortie e~*'sinA<? Rien au 

 point de vue analytique, sinon que la constante h est remplacée par la 

 valeur imaginaire h -+- iÀ\ Le calcul subsiste en entier et le résultat est le 

 même : la vibration émergente est partout de même forme que la vibration 

 incidente, avec une intensité variable pouvant offrir des maxima et des 

 minima. 



