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)> D'après M. Vaschy, le champ de force est défini par le fait que le 



champ de vecteur de la forme J/ = 2— agit sur un certain corps A. Mais 



nous pouvons considérer un corps de grandeur différente de A, sur lequel 

 l'action sera différente. Nous pourrons alors supposer que A est doué 

 d'une certaine masse particulière [/., et que la force qui agit sur lui est de 



la forme F — R — 1^> R étant une constante de dimensions convenables. 



)) Nous allons démontrer la proposition suivante : 



3 Dans un champ de force, deux masses de la nature de celles qui créent le 

 champ sont soumises à une force réciproque, qu'elles soient scalaires ou vecto- 

 rielles. 



» Ceci est une conséquence du principe de la conservation de l'énergie, 



n Soit un corps A explorateur du champ. Quand il se déplace sous l'ac- 

 tion de la force qui agit sur lui, il peut produire du travail ou acquérir de 

 la force vive. Supposons qu'à un instant il soit maintenu fixe par un res- 

 sort. Produisons une perturbation du champ de vecteur, en changeant la 

 distance de deux masses de M. Vaschy. Au moment où la perturbation arri- 

 vera sur le corps A, celui-ci produira un travail sur son ressort, si la per- 

 turbation a eu pour effet d'augmenter le champ. Le principe de la conser- 

 vation de l'énergie exige que de l'énergie ait été dépensée pour la variation 

 de distance des masses qui a produit la perturbation. Il faut donc que ces 

 masses soient soumises à une action réciproque. 



» Ce que je viens de dire s'applique textuellement si, au lieu d'avoir un 

 corps A soumis à une force mécanique dans le champ de vecteur, on a au 

 même point une transformation d'énergie quelconque. 



» Nous voyons ainsi que si l'identité de nature entre la masse caracté- 

 risque du corps explorateur et celle des masses de M. Vaschy n'est pas né- 

 cessaire mathématiquement, elle est suffisante pour qu'il y ait un champ 

 de force, s'il existe un corps A quelconque, ou un transport d'énergie 

 quelconque. 



» Nous avons des exemples connus de celte action réciproque pour les 

 courants électriques et les tourbillons, qui sont des masses vectorielles 

 caractérisées par la transformation de l'énergie électrique ou mécanique 

 en chaleur là oi!i elles existent. Si l'on veut réduire à une action élémen- 

 taire celle des masses vectorielles, on trouvera soit la loi d'Ampère, soit 

 une des lois équivalentes qui en diffèrent par une différentielle exacte. 



» Supposons maintenant un champ de vecteur quelconque, soumis à la 



