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condition seulement qu'il puisse exister des corps convenables, dans les- 

 quels le champ ne puisse se maintenir. On voit aisément que les masses 

 de discontinuité ont alors une action mécanique réciproque. 



» En effet, soit 2 la surface limite d'un pareil corps, elle peut être con- 

 sidérée comme engendrant le champ de vecteur par des masses scalaires de 

 discontinuité. Appliquons à ces masses de tout point analogues aux masses 



électriques ou magnétiques le théorème / (IX + mY -+- nZ)d(ù = 4"M., 



^ s 



s étant une surface qui enveloppe 1 en en étant infiniment voisine; X, Y, Z, 

 les composantes du vecteur sur l'élément doi de S, M la masse totale ré- 

 partie sur la surface 1. 



» Soit m la masse sur un élément de 1. Elle est fonction de la disconti- 

 nuité X, Y, Z, en ce point. Amenons en présence de 1 le corps 1' dont la 

 surface possède des masses m dont la somme est ^. Nous allons changer 

 en chaque point de 1 la valeur de X, Y, Z,, donc la valeur de m. 



» Cependant, la valeur totale M n'aura pas changé, car la surface de 



1' étant extérieure à celle de 1, la valeur / (IX.' -{- mY' ^ nZ') da = o, 



si X', Y', Z' sont les composantes dues à la discontinuité de 1'. Nous voyons 

 donc que, comme première approximation, la simple superposition des 

 deux champs 1 et 1' ne modifiera pas la masse totale M répartie sur 1, 

 mais en modifiera la répartition. De même la présence de i modifiera la 

 répartition sur 1', mais non la quantité de masse de discontinuité. Nous 

 pouvons reprendre le raisonnement sur les nouvelles répartitions et nous 

 arriverons par approximations successives au résultat final. C'est, en effet, 

 la méthode de Murphy employée en Electricité. 



» Nous exprimerons donc physiquement l'ensemble de ces faits, en 

 disant que les masses qui couvraient 1 ont été soumises, de la part de celles 

 de 1', à des forces qui les ont déplacées à la surface de 1, sans changer 

 leur valeur totale. 



» Dans ces conditions, les corps eux-mêmes devront exercer l'un sur 

 l'autre une action mécanique, tout en subissant des phénomènes analogues 

 à l'induction. 



» L'expérience vérifie ce nouveau point de vue pour les corps électrisés, 

 les corps magnétisés, les corps flottant à la surface des liquides, les 

 résonateurs acoustiques et les sphères puisantes de Bjerkues. On prévoit 

 aussi par d'autres considérations une poussée due aux radiations, trop 

 petite pour avoir été mesurée. 



