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force électroniotrice de Hall produite est, pour les faibles champs, 



(3) E = c " T. 



') De la comparaison des formules (2) et (3V il résulte que les deux 

 forces électromotrices e et E suivent des lois analogues. 



» Plusieurs auteurs, dont Riecke (' ), ont cherché à expliquer les phéno- 

 mènes thermomagnétiques. Leurs théories reposent sur des hypothèses 

 plus ou moins nombreuses et quelquefois assez arbitraires. La présente 

 Note a pour objet d'établir que ces phénomènes sont une conséquence 

 immédiate de l'effet Hall. 



» Soient, en effet, deux, tranches voisines de la plaque mince traversée par le flux de 

 chaleur. Elles sont distantes de \x et présentent une différence de température \t. 

 En vertu de l'effet Thomson, il y a entre ces deux tranches une différence de po- 

 tentiel AV et l'on a 



où a est la chaleur spécifique d'électricité de la plaque. Cette dernière équation peut 

 s'écrire 



AV _ At 



àcc A a- 



1) La force électromotrice — , rapportée à l'unité de longueur, donnera, sous l'ac- 

 tion du champ magnétique, une force électromotrice transversale due à l'efi'et Hall. 

 C'est cette force électromotrice qui constitue la force éleclromotrice thermomagné- 

 tique qu'on peut évaluer. 



I) La formule (3) donne 



(4) E=-Ha\\, 



P 



OÙ W est la force électromotrice du courant primaire I par unité de longueur; p la 



AV . . 

 résistance spécifique de la plaque. En y remplaçant W par — , il vient, pour l'effet 



thermomagnétique dû à l'effet Thomson, 



ca ^t 

 e ^ — Ha 



p àx 



1) En posant 



(o) K^--, 



(^ ' ) RiECW^, Éclairage électrigiic. t. XYIIL 



