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lisation des potentiels entre un conducteur chargé et le corps incandescent devient 

 presque instantanée, même à la distance de 4o™ ; au vide de Crookes, la décharge se 

 fait également à grande distance, mais le phénomène est plus simple : un conducteur 

 ne se décharge que s'il est électrisé positivement; l'inverse a lieu pour le corps chaud. 

 C'est la conséquence du fait, observé par Ilittorf, qu'une cathode incandescente n'op- 

 pose qu'une résistance insignifiante au passage de l'électricité. 



» Les phénomènes de déviation magnétique, d'attraction et de répulsion électrosta- 

 tiques, la charge (négative) d'un cylindre de Faraday placé à l'intérieur d'une anode, 

 comme dans l'expérience de M. J. Perrin ('), permettent de s'assurer que la décharge 

 des conducteurs par une source incandescente, dans le vide, est bien due à l'action de 

 rayons cathodiques. J'ai pu ainsi caractériser nettement des rayons correspondant à 

 une chute de potentiel de lo à 12 volts. 



" Si la raréfaction est poussée très loin, la décharge ne se produit plus, au moins 

 si Ton ne dépasse pas quelques centaines de volts : c'est l'analogue de ce qui se passe 

 dans un tube de Crookes. 



)i II est permis de supposer que dans l'air ordinaire les corps incandescents peuvent 

 émettre des rayons cathodiques comparables à ceux de M. Lénard, mais de voltage 

 très faible. La décharge des corps électrisés positivement ou négativement résulterait 

 de la production de rayons analogues aux rayons X. On sait d'ailleurs que les rayons 

 de Lénard provoquent la décharge de conducteurs placés à plus de So""" du lieu de 

 formation des rayons cathodiques. Pour des raisons qui feront l'objet d'une autre 

 Communication, il est tout à fait admissible que la formation des rayons cathodiques 

 ne dépende pas de la pression. 



» Si l'on remarque que les rayons de Lénard ozonisent rapidement l'air, l'hypothèse 

 précédente expliquera la formation d'ozone au contact des flammes, des corps incan- 

 descents [Elster et Geitel (-)], des étincelles électriques, et aussi par l'oxydation du 

 phosphore. M. Naccari (') et MM. Elster et Geitel (loc. cit.) ont en effet signalé la 

 conductibilité acquise par l'air au contact du phosphore. Celui-ci se comporte comme 

 une flamme (ou une source de rayons X) pourvu qu'il soit phosphorescent. 



» La décharge par la lumière ultra-violette se rattache également aux rayons catho- 

 diques. Les expériences de M. Righi ('), par exemple, établissent que la convection 

 photo-électrique se fait dans le vide comme celle de la matière radiante, qu'elle est 

 amoindrie si les électrodes sont très rapprochées, facilitée par la présence d'un champ 

 magnétique parallèle à la force. Ce sont là des caractères très nets de l'émission catho- 

 dique. En appliquant la méthode de M. J. Perrin, j'ai observé la charge d'un cvlindre 

 de Faraday au travers d'un trou fermé par une toile métallique fine, et placé à 20'^'" de 

 la cathode éclairée. Le voisinage d'un aimant supprimait l'arrivée de ces charges (la 

 vitesse de décharge de la cathode restant la même). 



( ' ) Annales de Chimie et de Physique, 7* série, t. XI, p. 5o3 ; 1897. 



( ' ) Wied. Ann., t. XXXIX, p. Sai; 1890. 



^-1 Atti délia R. Ace. d. Scienzia di Torino. t. XXV; 1890. 



{"') Rendiconli délia R. Ace. dei Lincei. 3 août 1890. 



