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 vidualité propre de chaque radiation. Pour fixer les idées, considérons les 

 deux composantes D, et Do du sodium. Si elles proviennent de la décom- 

 position d'un mouvement unique et de forme invariable, elles doivent 

 présenter à la naissance de chaque perturbation la même différence de 

 phase. Dans ce cas, elles produiront des battements par leur interférence. 

 Au contraire, si elles sont dues à deux vibrations qui naissent, d'une façon 

 indépendante, du conflit d'éléments différents, aucun lien régidier n'exis- 

 tera entre les phases des deux composantes. L'effet de ce désordre sera de 

 fournir une intensité uniforme, dénuée de battements. 



» Certes l'expérience paraît difficile, les battements étant trop rapides 

 pour la lenteur de notre œil; même avec l'aide d'un miroir tournant, elle 

 paraît impossible pour les raies D, et D^. Mais pour des raies plus voisines, 

 le problème n'est peut-être pas insurmontable. 



» Les idées que je viens d'examiner trouvent une application intéres- 

 sante dans l'interprélalion des rayons X et des rayons qui jouissent des 

 mêmes propriétés fondamentales : 



» Malgré l'échec de toutes les tentatives faites pour mettre en évidence 

 la périodicité des rayons X, on persiste à vouloir qu'ils présentent un 

 spectre de périodes trop courtes pour nos moyens d'observation. Par 

 contre, il fut un temps oi!i l'on refusait de voir des ondulations dans les 

 phénomènes lumineux où la périodicité appparaissait partout. Jusqu'à 

 preuve du contraire, n'est-il pas raisonnable d'admettre que les rayons X 

 diffèrent de la lumière en ce que la lumière est due à une perturbation 

 périodique, et les rayons X à une perturbation non périodique? Qu'il y ait 

 une infinité de rayons X différents rien de plus naturel, la forme de la 

 perturbation pouvant changer les propriétés de détail du rayon. 



)) Un fait semble justifier cette hypothèse : Les rayons X se propagent 

 partout et toujours en ligne droite : Pas de réfraction, pas de diffraction. 

 Or, il est démontré (') que le front d'une perturbation quelconque de 

 l'élher s'avance dans tous les milieux avec la vitesse de la lumière dans le 

 vide et que la perturbation se déforme en se propageant. Il en est ainsi, 

 même des perturbations périodiques; seulement, pour celles-ci, la pério- 



(') PoiNCARÉ, Sur la propagation de l'électricité {Comptes rendus, t. CXVII, 

 p. 1027; 1893). — Emile Picard, Sur l'équation. . . de la propagation de l'électricité 

 (Comptes rendus, t. GXVIII, p. 16; 189/4). — Boussi.nesq, Intégration de l'équation 

 du son. . . {Comptes rendus, t. CXVIil, p. 162 et 228; 1894). — E. Carvallo, Inté- 

 gration des équations de la lumière. . . {Comptes rendus, t. CXIX, p. ioo3; 1894). 



