; l'M ) 



V énoncé, on a nécessairemrnl, ou bien L — ), > o, ou bien L — X = o, 

 M — [j. ^ o, ou bien enfin Iv — X = o, M — a = o. 



» D'après cela, et en tenant compte de ce fait que les systèmes complè- 

 tement intégrables, ou tout au moins l'immense majorité d'entre eux, sont 

 isonomes, on est conduit à définir le degré de généralité d'un système dif- 

 férentiel quelconque à l'aide des nombres L, M, relatifs h. l'une quelconque 

 de ses formes isonomes passives. « 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. - Sur la mesure de la capacité dans un milieu 

 hétérogène. Note de M. A. -A. Petrovsky, présentée par M. Lippmann. 



« Toutes les méthodes nouvelles employées pour mesurer la capacité 

 sont des méthodes dynamiques, employant les courants alternatifs. Il 



s'ensuit que dans l'équation C = ^, qui définit la capacité C, celle-ci doit 



être en général considérée comme une fonction du temps, au même titre 

 queQ et V. C'est pour cette raison que les méthodes de compensation ne 

 donnent pas toujours des équilibres bien définis. 



» Si nous prenons comme exemple la méthode indiquée par Borgmann 

 et Petrovsky ('), c'est bien la condition pour laquelle le nœud revient au 

 milieu du tube. Nous nous bornerons à l'étude du cas où le potentiel de la 

 source est exprimé pnr la fonction suivante 



V = E„sn2 7:/î/. 



» Le calcul montre que, pour ce cas, la charge totale contenue dans le 

 système est aussi une fonction d-u temps 



(8) Q = ^^"if-p— ^r^i^T.nt - .0). 



V 7T "^ ? 



où p a la valeur 



2A- 

 Krt 



et c est la grandeur iutliquée par la formule (4). Il s'ensuit que la charge 

 totale a la même période que le potentiel, mais qu'elle diffère de celui-ci 



C) Complet rendus, t. CXXVîil, p. 4 20; 1899. 



