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tout le bord au-dessous de la source une impression due aux rayons qui y 

 sont ramenés. Si l'on dispose, dans l'espace, sur le trajet des rayons, divers 

 écrans, leur ombre se reproduit sous la plaque, montrant que les rayons 

 normaux au champ sont ramenés sons la source elle-même, et que les 

 rayons obliques sont ramenés sur l'axe du champ passant par la source. 



» Enfin, si, à côté de la plaque horizontale, on dispose une plaque ver- 

 ticale dont le plan se prolonge au-dessus et au-dessous de la première, on 

 obtient une section de toutes les trajectoires des rayons qui la rencontrent et 

 l'on reconnaît que ceux-ci sont ramenés sur l'axe qui passe par la source. 



» On rend compte de toutes les apparences en assimilant le rayonne- 

 ment en question aux rayons cathodiques, et en considérant ce rayonne- 

 ment comme soumis aux forces qui sollicitent des masses électriques néga- 

 tives traversant le champ magnétique avec une grande vitesse. Dans ces 

 conditions, les trajectoires des rayons normaux à un champ uniforme sont 

 des cercles passant par la source, tangents à la direction originelle du 

 rayonnement; ces cercles ont tous le même rayon R, dont la valeur est 

 inversement proportionnelle à l'intensité du champ. Les rayons émis nor- 

 malement à une plaque photographique parallèle au champ magnétique 

 reviennent couper celle-ci normalement, et produisent une impression 

 d'intensité maximum. Les rayons émis tangentiellement à la plaque re- 

 viennent sur eux-mêmes tangentiellement à celle-ci et ne produisent aucune 

 impression. 



» Pour une direction de propagation oblique, faisant avec l'axe du 

 champ un angle a,, la trajectoire est une hélice qui s'enroule sur un cy- 

 lindre de rayon R sina, ayant pour axe une parallèle à l'axe du champ, et 

 tangent à l'élément de trajectoire au départ. L'hélice s'enroule dans le 

 sens du mouvement des aiguilles d'une montre si la propagation a lieu 

 dans le sens du champ, et en sens inverse si la propagation a lieu en sens 

 contraire. 



)' Ces résultats, connus pour les rayons cathodiques, s'appliquent aux 

 rayons déviables du radium. Le lieu des impressions maxima sur la plaque 

 photographique horizontale correspond au lieu des intersections avec ce 

 plan des rayons dont les directions originelles sont dans un plan vertical 

 parallèle au champ. Ce lieu est un arc d'ellipse dont l'un des demi-axes 

 est 2R pour la direction perpendiculaire au champ, et dont l'autre serait 

 7uR pour la direction de l'axe; mais les rayons n'atteignent pas ce point. 

 Toutes les trajectoires de ces rayons ont la même longueur wR. 



» Le lieu des intersections avec un plan normal à l'axe du champ, des 



