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distance de la source, soit transparent pour certains rayons, et qu'il les 

 arrête lorsque ceux-ci ont parcouru dans l'air un trajet de 2^^™. Je revien- 

 drai prochainement sur ces phénomènes. 



» 5° Considérations sur la déviation électrostatique. — Les faits qui 

 viennent d'être exposés montrent qu'une partie du rayonnement du 

 radium est tout à fait assimilable à des rayons cathodiques, ou à des 

 masses d'électricité négative transportées avec une grande vitesse. On 

 n'a pu jusqu'ici reconnaître l'existence de ces charges électriques. Il se 

 pourrait toutefois que l'on se trouvât en présence de masses matérielles 

 excessivement faibles, transportant des charges également très faibles, 

 trop faibles pour être facilement mises en évidence, mais telles que le 



rapport — de la masse à la charge fût d'un ordre de grandeur appréciable 



dans un champ magnétique. On sait que si r est la vitesse, H l'intensité 

 du champ et p le rayon de courbure de la trajectoire, on doit avoir 



— ^' = Hp. Or, nous avons trouvé pour H = 4000, p = 0*^,37; on aurait 



donc approximativement — ç =^ i5oo. Il est à remarquer que ce nombre 



est du même ordre de grandeur que ceux qui ont été trouvés pour les 

 rayons cathodiques par M. J.-J. Thomson ('), par M. W. Wien ( - ) et 



par M. Lenard (') qui donnent des valeurs de — t' variant de io3o à 1273, 



avec des valeurs de v comprises entre o, G7 .10'" et 0,81.10'". 



)) Ces masses en mouvement doivent subir, dans un champ électrique 



p ; p / 



d'intensité F, une déviation 6 = = ^ > / étant la longueur du 



— ('^ 

 e 



chemin parcouru dans le champ. On sait qu'on n'a pu obtenir jusqu'ici 



aucune déviation électrostatique pour les rayons du radium. Peut-être 



ce fait tient-il à ce que les champs employés n'ont pas été assez intenses. 



On est réduit à faire sur ce point des hypothèses; si l'on admet comme 



vraisemblable que la vitesse c soit, comme pour les rayons cathodiques, de 



l'ordre de grandeur de la vitesse de la lumière, par exemple, comme dans 



les expériences de M. Lenard, le quart de cette vitesse, on voit que pour 



observer sur un trajet de i*^"" une déviation 6 de quelques degrés, soit 



(^ ; J.-J. 'I'homson, P/iit. Mag., 5" série, t. .\LI\', p. 298; 1897. 



(-) W. Wien, Verhandl. der phys. Gesellsch. zu Berlin, t. XVI, p. i65; 1897. 



{'') Lenard, Ann. der Physik und Cit.. t. L\I^ , p. 279; 1898. 



