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du mouvement incident. Si celui-ci était de la lumière blanche, on aurait 

 donc encore de la lumière blanche dans toutes les directions, au lieu des 

 rayons colorés que l'on constate en effet. 



» L'expérience serait donc capable de nous apprendre que la lumière 

 blanche n'est pas formée de pareilles oscillations; or cela est en contradic- 

 tion à la fois avec les idées générales exposées plus haut, et avec le théo- 

 rème que je viens de rappeler. 



)> Plaçons en effet, dans le plan focal de la lunette d'observation du 

 spectroscope, une fente F suivie d'un appareil interférentiel. Le théorème 

 nous apprend que les franges produites auront exactement les mêmes po- 

 sitions que si la lumière blanche était formée de mouvements simples; dès 

 lors, la jiériode A'ibratoire existant sur la fente F, période qu'on peut me- 

 surer d'après les dimensions des franges, sera celle qui est prévue par les 

 lois ordinaires des réseaux. 



» Cette contradiction s'explique ainsi : l'intéressant calcul de M. E. Car- 

 vallo s'applique à l'expression (i) prise dans toute son extension analy- 

 tique, de — oo à + ce. Un pareil mouvement n'est pas assurément delà 

 lumière constante, ni rien de physiquement possible, puisque, en remon- 

 tant dans le passé, on y trouve des amplitudes de plus en plus grandes, et 

 cela sans limite. 



» L'oscillation amortie que l'on considère quelquefois comme formant 

 la lumière blanche prend, au contraire, naissance à im instant donné, avec 

 une amplitude déterminée; comme elle est très fortement amortie, elle ne 

 fournit qu'un très petit nombre n de vibrations avant de devenir négli- 

 geable. Il est facile de voir qu'une oscillation de ce genre (considérée 

 seule) se comporte tout autrement. 



M Supposons le train de ii ondes arrivant sur le réseau; en un point P 

 du plan focal de la lunette d'observation, on a une vitesse vibratoire nulle 

 jusqu'au moment où arrive le mouvement venu du premier élément du ré- 

 seau, auquel viennent s'adjoindre bientôt les éléments suivants. A un ins- 

 tant consécutif quelconque, le point P ne reçoit p;isdes mouvements venus 

 de tous les éléments du réseau, mais seulement d'un petit nombre (de 

 l'ordre de n) d'éléments contigus; c^lie portion efficace se transporte d'un 

 bout à l'autre du réseau, sans changer de largeur. Le nombre des éléments 

 du réseau étant très grand vis-à-vis de n, cette phase du phénomène en 

 comprend presque la durée totale; après cela, il y a disparition prompte 

 comme le début. 



» L'amplitude au point P, partant de zéro, croît rapidement, demeure 



