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sont fies mouvements très lents, qu'on peut supposer uniformes, ce qui 

 élimine l'hypothèse de forces déplaçant le centre de gravité. La somme 

 des projections des quantités de mouvement sur un plan quelconque pas- 

 sant par le centre doit donc être nulle. 



X- 



î 



JM, JfraLS-s& clèplax:ée.ewpr{yB7ideii'r,poiLr^iir(^place/à^t'afJaiïsem£Tit<ie'la'aa>^^ 



C Bourre^et^^yùr'Trià cuiyj-tuLc^la/Cia>ette^,et(loTvrLcaiXyTiaij'j'anxui oji^c^^ 

 1 Mcuyeit^ coTruTucnje/ des xotijis TTi07tt<i^prtern^cs succ-cssices 



n Or, tous les mouvements horizontaux, d'après ce qui précède, se font 

 dans le même sens, sauf le charriage. Le charriage, fait d'observation, 

 nous apparaît donc comme une compensation nécessaire pour la conser- 

 vation du centre de gravité. Nous verrons que le charriage détermine, 

 dans le même sens que lui, d'autres déplacements, qui doublent environ 

 sa quantité de mouvement. On peut donc écrire l'équation (/ désignant la 

 largeur commune des deux chaînes successives) 



M/(') 



M.- ^aMo/. 



2 



M, est approximativement égal à M + Mo, d'oîi M2= M; c'est-à-dire que 

 la masse charriée forme la moitié des matériaux de la future montagne; 

 à moins de lui supposer une hauteur invraisemblable (plus de Sooo""), elle 

 a dû recouvrir toute la cuvette, soit en moyenne plus de i5° d'arc (^). 



(') La surface dénudée en A el la cuveUe B peuvent chacune être assimilées à un 

 triangle, et alors la distance des deux, centres de gravité est précisément égale à l. 



(-) La quatrième phase, celle du soulèvement d'ensemble, exige qu'il y ait, aux an- 

 tipodes, ascension des masses internes, ou formation d'un autre chaîne, construite 



