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 « Dans ces conditions, nous pouvons aussi exprimer que pour le point 

 infiniment voisin de l'origine la droite d'intersection des plans tangents est 

 parallèle à la première. Alors on a : 



F\^dcv -+- F',^ dy + ¥\,d:- -\- F\^ da. = o. 

 F;,^ dx + F!„. dy -h F!,, dz -+- F!,» don = o. 



» Faisons dans cette équation dz = o, 



f",a: f-^-P + P'iydy + F',,, dot. = O, 



F!,^. rZr -;- V'.^ydy -i- F'.,^dc>. — o, 

 qui n'est compatible avec les équations (3) que si 



/ / \ '' ta: ^ \y fj5 



\'i / F' ~ F' ~" F' ' 



» Nous avons donc, en appelant X,, Y,, Z,, Xj, Y., Z, les composantes 

 de la force, et en tenant compte des équations (3), 



A étant r.ne constante, en tout point du champ, et l'on considère un 

 même champ comme déi ivant d'un même potentiel de part et d'autre 

 d'une surface de discontinuité quand A, = A^. Pour étendre cette concep- 

 tion aux champs sans potentiel, nous devons piendre (p,F',a = o^F'.a o"» 

 ce qui est la même chose, X, == X^ et Y, - Yn le plan de xy étant tangent 

 à la surface de discontinuité. 



» En somme, une simple discontinuité du vecteur sur une surface ne 

 suffit pas pour donner une discontinuité tangentielle, il faut encore une 

 discontinuité du potentiel élémentaire, cjui est un scalaire, et c'est dans ce 

 cas seulement qu'il peut y avoir des masses vectorielles de discontinuité. 



» Dans le cas des tourbillons on sait que quand cette dernière condi- 

 tion est réalisée les deux systèmes de part et d'autre de la surface sont 

 tout à fait indépendants. « 



