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seront nécessaires pour reconnaître la véritable valeur de la période et 

 décider si les variations de vitesse correspondent à une seule période ou à 

 plusieurs et à une simple ellipse, soumise ou non à une rotation sensible de 

 la ligne des absides. » 



MÉTÉOROLOGIE. — Lois dynamiques des cyclones. Note de M. l'amiral 



FoURNIER. 



« Dans un fluide sans viscosité, ne subissant aucun frottement inté- 

 rieur, qu'il soit compressible ou non, tant qu'il ne s'y manifeste aucun 

 mouvement oscillatoire, c'est-à-dire que les molécules d'un même filet y 

 parcourent des trajectoires parallèles et continues, la force vive de circu- 

 lation de l'unité de volume d'air de masse [x, sur un inême niveau, est liée 

 à la dépression correspondante V — p, comptée depuis la pression culmi- 

 nante, P, où la vitesse Vêtait nulle, par la formule de Bernoulli 



Mais, dans un cyclone atmosphérique où l'entraînement giratoire ne peut 

 se propager, tangentiellement aux isobares concentriques à l'axe de révo- 

 lution du tourbillon, que par des entrechoquements moléculaires, les 

 frottements intérieurs étant négligeables, l'élasticité de l'air est mise en jeu 

 par ces impulsions moléculaires et une partie de la force vive de circula- 

 tion se transforme en force vive oscillatoire entretenue transversalement 

 aux fdets, puisque c'est dans cette direction que toutes les réactions anta- 

 gonistes du météore s'équilibrent, en chaque point de ces filets. Les molé- 

 cules aériennes suivent donc, dans les filets venteux d'un cyclone, des 

 trajectoires sinueuses étant animées d'une vitesse oscillatoire transversale. 

 La valeur moyenne, co,„, de cette vitesse composante, au point où la vitesse 

 résultante des molécules est W, est donc liée à la vitesse de circulation con- 

 tinue V qu'elles auraient si le mouvement oscillatoire transversal était nul, 

 par la relation^ [y, W-= [^[-'■V-— ^ri-/."^,,! + ^co;),, de laquelle on déduit W = V. 

 En d'autres termes, la vitesse des molécules aériennes sur leurs trajec- 

 toires sinueuses et oscillantes est, en tout point, la même que si ces molé- 

 cules, au lieu d'osciller dans leur filet commun, transversalement à sa 

 direction, la suivaient parallèlement et sans discontinuité, comme dans un 

 fluide incompressible, avec une vitesse V satisfaisant donc à la loi de Ber- 

 noulh, |(aV^=(P-/*). 



