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» Mais alors, la force vive moyenne '^ jaV^, de la circulation continue, 

 le long du fdet considéré, se trouve réduite à l'expression 



ou, à cause de la formule (i), 



(3) ï(-V;, = (P-/>) -i[. 



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» 2. Pour déterminer ^p.w;„, remarquons que le jeu des oscillations 

 moléculaires transversales, le long de la normale à un fdet quelconque 

 d'un cyclone, s'y traduit par un ensemble de nœuds de compression, sur 

 lesquels s'équilibrent simultanément, de l'une à l'autre, dans les deux 

 sens, les réactions élastiques intermédiaires qui forment ainsi ces nœuds, 

 jusqu'au dernier aboutissant évidemment au contour de l'isobare exté- 

 rieur de la pression culminante, F, où s'éteignent toutes les perturbations 

 du cyclone. Dans ces conditions, la tension répulsive entre les molécules 

 contiguës s'élève, dans tous les nœuds, à une valeur commune égale à P. 

 Cette tension oscille donc, au point où la pression barométrique est p, de 

 /) à P, c'est-à-dire de p np -h (P — p) et de /> à/? — (P — p), de façon que 

 sa valeur moyenne reste égale à sa valeur observée /?. La mesure de la force 

 vive oscillatoire moyenne est donc ^ (P — p) = ^[J-oil^ et l'équation (2) de- 

 vient 



(3) ^[-V;, = i(P-p), 

 tandis que l'on aurait 



(4) ^l-V= = (P-/.), 



d'après la formuh^de BernouUi, si le fluide atmosphérique était incompres- 

 sible, toutes choses égales d'ailleurs, la moitié du travail des dépressions 

 se dépense donc, dans les cyclones, d'un fdet à l'autre, en réactions oscil- 

 latoires transversales entretenues par les forces impulsives de l'entraîne- 

 ment giratoire. 



» Ces équations (3) et (4) sont indépendantes de l'inclinaison, 0, des 

 filets sur le rayon correspondant, r, du centre des dépressions. Il en est de 

 même évidemment de ces équations dérivées par rapport à /■ : 



(6) :-!._: = -2 



dr ' dr 



