( 'm ) 



Il faul joindre, en outre, à ces équations, celles qui expriment l'équilibre 

 transversal de l'unité de volume d'air sur sa trajectoire continue : 



(n) -^ sinO ~- ^ — '" dans le premier système, 



(8) -f: sin9 = - — dans le deuxième système, 



en fonction du rayon de courbure p de la trajectoire. 



» En éliminant -f> entre (5) et (7) ec entre (6) et (8), et en remar- 

 quant que la relation générale psin6 = r( i + -7- j est satisfaite sur toute 



courbe dont l'équation en coordonnées polaires es>lr=/('f), en fonction 

 de l'angle au pôle ç et du rayon vecteur, on a 



» Or les relations, qui sont générales, étant indépendantes de 0, im- 

 pliquent que l'on ait -7^ = o, quel que soit /•, c'est-à-dire 6 constant; d'où 



l'on conclut que les lilets venteux, dans les cyclones, sont des spirales 

 logarithmiques. Ces équations se réduisent alors, après intégration, aux 

 relations 



ilTVi. = (7; ^'' l'"'" conséquent, p-^ =-- (^- 

 ou 



— y2 = (7) et, par conséquent, p _ , = (7 



entre le rayon r, de l'isobare où commence l'entraînement giratoire de 

 l'air et le rayon r de l'isobare intérieur où la vitesse de cet entraînement 

 cesse d'être progressive avant de décroître brusquement jusqu'à o sur le 

 contour du noyau central d'accalmie que l'on rencontre au cœur de tous 

 les cyclones. 



» Les lois de. distribution concentrique des forces vives et des dépres- 

 sions sont donc bien 



\>- y m ___ '\ _ ^'— p 



1-^1 v;i, ~" r p — Pi 



dans les cyclones atmosphériques, ainsi d'ailleurs que j'ai pu le vérifier par 

 des exemples probants au moyen des baisses barométriques recueillies 



