médiane. Les deux fils de cuivre des couples de cette dernière section sont reliés à 

 un galvanomètre de Nobili gradué en forces électromotrices. On peut ainsi mesurer 

 la force électromolrice transversale therinomagnélique correspondant à une 



chute — j un champ II et une température t. 



B Pour la même section médiane, l'efFet Hall est évalué en superposant au flux calo- 

 rifique un courant électrique primaire I mesuré jJar un ampère-mètre de Hartmann 

 étalonné. L'efTet transversal obtenu est la somme ou la différence des deux effets, soit 

 l'effet Hall. 



» Voici les résultats obtenus avec des lames de fer doux, d'acier doux et de cobalt. 

 Ces lames ont été soigneusement recuites. 



» I. L'effet thermomagnétique et l'elTet Hall sont exactement proportionnels à l'ai- 

 mantation de la plaque. Les coefficients K et c sont constants pour le fer jusqu'à 

 16000 unités pour le champ extérieur; pour l'acier et le cobalt jusqu'à 9000 et 

 loooo unités. Pour des champs plus élevés ils décroissent graduellement. Ces résul- 

 tats, pour l'effet Hall sont analogues à ceux de Kundt ('). 



« II. Entre 0° et 60°, températures limites des observations, les coefficients K et c 

 varient linéairement avec la température. 



« En posant 



(2) \ 



l io5.K = A,-hB,<, 



on a 



Temp. d'inversion 

 A. B. A|. B,, c. K. Moyenne. 



Fer doux recuit -1-837 -t-6,5 — 64,6 — 0,89 — 128 — 165 — 146 



Acier doux recuit -H662 -1- 1 1 ,2 — 59,6 — 0,92 — .59 — 64 — 62 



Cobalt recuit -1-232 -(- ^,o5 — 80 —1,82 — Sy — 44 — 5o,5 



Cobalt non recuit +399 -t-7,8 — 146 — 2,7 — 5i — 54 — 52,5 



» Pour les coefficients des formules (2) le signe -+- correspond au sens de l'action 

 électromagnétique du champ sur le courant primaire de Hall. Les températures dites 

 d'inversion des dernières colonnes du Tableau précédent ont été obtenues en égalant 

 à zéro les coefficients c et K dans les formules (2). Si l'on tient compte de la difficulté 

 des observations, car les effets à mesurer sont très faibles, on peut regarder comme 

 identiques les températures d'inversion des deux effets pour chaque métal. C'est 



c 

 d'ailleurs une conséquence de la formule (i). S'il en est ainsi, le rapport ^ est indé- 

 pendant de t et aussi - . Comme d'ailleurs a est proportionnel à la température absolue, 



P 

 p doit l'être aussi. On retrouve la loi de proportionnalité delà résistance à la lempé- 

 lure absolue à peu près vérifiée pour les métaux purs à l'état solide. 



(') Wiedemann Annalen, t. .KLIX ; iSgS. 



C. R., 1900, I" Semestre. (T. CXXX, N» 7.) 55 



